XXIX, 1. Siedentopf: UltramikroskopischeAbbildung linearer Objekte. 13 



Abbildung von Kanten bei Diinkelfeldbeleucbtung bereits früher (11) 

 ausführlich hingewiesen hat. Denken wir uns die Mikroskopachse 

 senkrecht zur Nadel angeordnet und es werde mit einem verhältnis- 

 mäßig schwachen Mikroskopobjektiv beobachtet, das nur innerhalb 

 eines geringen Winkelraumes Strahlen aufzunehmen gestattet. Die 

 Nadel wird ihrerseits von einer Richtung her beleuchtet, die senk- 

 recht zu ihrer Längserstreckung liegt. Dann gehen von der Nadel 

 Zylinderwellen abgebeugten Lichtes aus, welche sich nur in solchen 

 Richtungen in den Raum fortpflanzen , welche zu der Nadel selbst 

 wieder senkrecht stehen, z. B. auch in der ebenfalls zur Nadel 

 senkrechten Richtung der Mikroskopachse. Das Mikroskopobjektiv 

 würde also einen Teil dieser zylindrischen Beugungswelle in sich 

 aufnehmen , wodurch eine Abbildung dieser Nadel zustande kommen 

 kann, wie wir gleich näher erörtern werden. 



Wenn aber das Azimut der Beleuchtung nicht mehr senkrecht 

 zur Nadel steht, sondern schief dazu geneigt ist, dann geht von 

 der Nadel eine kegelförmige Beugungswelle aus , die sich parallel 

 einem %u ihr ortliogonalen Kegelmantel fortpflanzt, dessen Achse 

 wiederum die Nadel ist. In der zur Nadel senkrechten Richtung 

 der Mikroskopachse kann sich dann kein abgebeugtes Licht mehr fort- 

 pflanzen, die Mantelstrahlen dieses Kegels fahren an dem schwachen 

 Mikroskopobjektiv vorbei, so daß es kein Bild der Nadel mehr er- 

 zeugen kann, denn weder direktes noch abgebeugtes Licht ist in 

 das Objektiv gedrungen. Auf diesen einfachen geometrischen Ver- 

 hältnissen beruhen also die Erscheinungen, die wir in jener Arbeit 

 über die Sichtbarmachung von Kanten kennen lernten. 



Der Azimutfehler bei starken Objektiven. Bei der bisherigen 

 Betrachtung des Azimutfehlers haben wir uns auf schwache Mikro- 

 skopobjektive beschränkt. Diese Einschränkung wollen wir jetzt fallen 

 lassen und eine Erweiterung auf Mikroskopobjektive beliebig hoher 

 Apertur vornehmen. Wir werden sehen , daß diese Erweiterung 

 nicht bloß theoretisches Interesse hat, sondern auch eine praktisch 

 einfach zu handhabende neue Methode der Messung von Aperturen 

 liefert. 



Wir denken uns wieder die beugende Nadel in der Ebene 

 senkrecht zur Mikroskopachse befindlich, die wir kurz auch als Tisch- 

 fläche bezeichnen wollen. Sie sei durch einen Lichtstrahl beleuchtet, 

 der von einer kleinen, weit entfernten Lichtquelle herkommt. Die 

 Richtung dieses Lichtstrahles bleibe für die folgende Betrachtung in 

 fester Orientierung gegen die Mikroskopachse. 



