XXIX, 1. Siedentopf: Ultramikroskopische Abbildung linearer Objekte. 39 



Wir zeichnen eine ähnliche Figur 21, wie die letzte nur mit 

 dem Unterschied , daß wir den Randstrahl CO' zum Objektiv auf 

 dieselbe Seite der Mikroskopaclise legen wie den beleuchtenden 

 Strahl CZ gleichen Azimuts mit der Nadel. Halbiert die Nadel den 

 Winkel LCO' jener beiden Strahlen, so wird damit die gesuchte 

 Grenzlage ß bestimmt. Denn bei steileren Neigungen können keine 

 Beugungsstrahlen mehr in die Richtung CO' fallen, auf dieser Seite 

 des Üffnungskegels vom Objektiv muß also Dunkelheit in der hin- 

 teren Brennebene auftreten. Die dunkle Zone muß durch einen 

 elliptischen Bogen gemäß dem früher Vorgetragenen gegen den 

 helleren Teil der hinteren Brenn- 

 ebene abgegrenzt erscheinen (vgl. 

 auch Fig. 19). 



Offenbar ist der Winkel ß um 

 den Betrag a^ kleiner als y. Denn 

 wenn wir die Nadel aus der Nei- 

 gung y um den Betrag a^ gegen die 

 Tischebene in ihrem Azimut drehen, 

 wandert der zu ihr symmetrische 

 Beugungsstrahl um den Winkel 2 0^, 

 d. h. aus der Lage CO in Figur 20 

 in die Lage CO' der Figur 21. 

 Damit ist 



Ol M 



90« — ^ = 



((k -\- «0 



Oder /5 = 90« - (^^^^)- 



21. 



Bestimmung der Grenzneigung ^ 

 der Nadel gegen die Ebene des 

 Mikroskoptisches, bis zu welcher 

 sie in konstanter Maximalhellig- 

 keit erscheint. 



In der folgenden Tabelle haben 

 wir für verschiedene Objektivaperturen die Neigungen ß und y be- 

 rechnet. 



Sämtliche Winkel gelten für ein Medium vom Brechungsexpo- 

 nenten n ^ l'b'2. Als Apertur der Beleuchtung wählen wir die bei 

 wässerigen Medien mit dem Paraboloidkondensor in praxi maximal 

 erzielbare Apertur von 1-33. Dann wird n • sin au = 1*33 und 

 ak= 610-04. 



n sin «0 



0-8 



0-6 



0-4 



0-2 



0-0 



