36 Siedentopf: Ultramikroskopische Abbildung linearer Objekte. XXIX, 1. 



strahl, cD die Richtung des gegen die Nadel äußerst geneigten 

 Strahles , der das Objektiv noch aufnimmt und C\ä' die Lage der 

 Nadel. 



Der abgebeugte Strahlenkegel wird in der Figur nur durch 

 einen Strahl vertreten sein , der in bezug auf die Nadel CA" sym- 

 metrisch zum Lichtstrahl UZ liegt. Bei großer Neigung der 

 Nadel gegen die Tischebene wird der abgebeugte 

 Strahlenkegel den Öffnungskegel des Objektives um- 

 hüllen. Wir bestimmen die Grenzneigung y gegen die Tischfläche, 

 bei welcher der Beugungskegel den Öflfnungskegel von außen be- 

 rührt. Bei Nadelneigungen, die größer als dieser Grenzwert y sind, 

 wird die Nadel unsichtbar bleiben, da sich die beiden Kegel dann 

 nicht mehr durchdringen. 



Bei jener Grenzneiguug y gegen die Ebene des Mikroskop- 

 tisches, in welcher das Verschwinden der Nadel eintritt, ist offenbar 



^ LCK =^ -^ OCK 

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also < OCK= \ -^ OCL. 



Nun ist -^ Ö6^Z = Oo -f a^, 



also ^OCK= "" + "^ und < MCK = ^ OCK— a^ 



— - — - gleich Neigung der Nadel gegen 



die Mikroskopachse, 



Dann liefert für y =^KCT die Gleichung y = 90^ — ^MCK 

 den Wert 



y = 20'- (^^) Oder <c 90« - 7 = "^°- 



Das heißt in Worten : 



Sowie die Neigung der Nadel gegen den Mikro- 

 skoptisch größer wird als die Neigung der Winkel- 

 halbierenden zwischen Lichtstrahl und Randstrahl 

 zum Objektiv, muß sie unsichtbar werden. 



In kolloiden Lösungen können leicht z. B. als winzige Kristall- 

 nädelchen lineare Gebilde entstehen, die im Querschnitt noch ultra- 

 mikroskopisch bleiben. Sie werden durch die Molekularbewegungen 

 nicht nur unregelmäßig hin- und herbewegt , sondern sie erleiden 

 dabei auch unregelmäßige Drehungen um beliebige Achsen. 



