30 Siedentopf: Ultramikroskopische Abbildung linearer Objekte. XXIX, 1. 



den Winkel 2 C "ii<^l finden die Apertur sin a^ der Beleuchtung aus 



der Gleichung 



3) f • sin ak cos l, = /'. 



'o 



Ergibt sich hieraus der Wert von sin ak größer als Eins , so 

 ist statt sin a^ zu setzen n • sin ajt, worin n den Brechungsexponenten 

 des Mediums bezeichnet , in dem die beleuchtenden Strahlen ver- 

 laufen. Die Rechnung liefert dann das Produkt : 



4) n ' sin a^ 



f- cos C 



Beugungsgerade im Hellfeld. Die Figur 13 war unter der 

 Annahme gezeichnet, daß der Pol L des Lichtstrahles in der hin- 

 teren Brennebene außerhalb des Objektivkreises liegt, daß also 

 Dunkelfeldbeleuchtung vorhanden ist. Selbstverständlich gilt die 

 Konstruktion auch für Hellfeldbeleuchtung, bei welcher die Spur des 

 Lichtstrahles innerhalb der Objektivöflfnung fällt (Fig. 14). Experi- 

 mentell wird hierbei die einseitige Beleuchtung etwa durch Seitlich- 

 stellen der engen Irisblende unter dem Linsenkondensor erreicht. 

 Daraus erhellt zugleich, daß im Hellfeldbilde niemals ein Verschwin- 

 den der Nadel zu beobachten sein wird , da stets die zugehörige 

 Beugungsgerade, weil durch h gehend, in der hinteren Brennebene 

 vorhanden ist. 



Allseitig schiefe Dunkelfeldbeleuchtung. Bei Dunkelfeld- 

 beleuchtung , z. B. mit dem Paraboloidkondensor , haben wir im all- 

 gemeinen nicht nur ein einziges Azimut schiefer Beleuchtung, wne 

 bisher angenommen war, sondern dieses ist allseitig. 



Wir fragen nach der durch den Paraboloidkondensor erzeugten 

 Lichtverteilung in der hinteren Brennebene , wenn sich im Präparat 

 eine einzige Nadel befindet, deren Richtung in der Figur 15 durch 

 die Linie MK angedeutet sei. 



Der äußere Kreis gibt die Spuren der beleuchtenden Licht- 

 strahlen, die außerhalb der Brennebene fallen, welche bis zum Apertur- 

 bereich des Objektives durch den inneren Kreis dargestellt ist. Greifen 

 wir vom äußeren Kreis den Punkt L^ heraus, so entspricht er einem 

 einzigen Azimut der schiefen Dunkelfeldbeleuchtung. Die zugehörige 

 Sehne S^ S^ in der liinteren Brennebene , welche die durch die 

 Nadel J/iT erzeugte Beugungsgerade darstellt , erhalten wir , wenn 

 wir von Z, aus ein Lot auf die Richtung MK der Nadel fällen. 

 Die Spur Z., eines zweiten Lichtstrahles aus dem Dunkelfeldkondensor 

 liefert analog die Sehne /S., S,' u. s. f. 



