24 Siedentopf: Ultra-mikroskopische Abbildung linearer Objekte. XXIX, 1. 



All den Ausschnitten der abgebeugten Stralilenkegel , die sich 

 hier der Beobachtung darbieten , beobachten wir , daß es für die 

 Praxis im allgemeinen ausreichend ist, nur die Normalenrichtungen 

 der bisher betrachteten Wellenflächen zu kennen. Der Inteusitäts- 

 abfall außerhalb dieser Richtungen ist so rapid, daß wir bereits ein 

 Grad außerhalb dieser Richtungen nur noch winzige Bruchteile der 

 Intensität des in den Normalenrichtuugen abgebeugten Lichtes vor- 

 finden. 



Beugungskreise als Durchschnitte der Beugungskegel mit 

 der aplanatisehen Kugel. Zum näheren Verständnis des soeben 

 Gesagten ist es notwendig, sich klar zu machen, in welcher Weise 

 die Beugungswellen , die von linearen Objekten im Mikroskop aus- 

 gehen, sich in der hinteren Brennebene des Mikroskopobjektivs dar- 



H BildstraM 



F ITo 



10. 



Apianatische Kugel HHq mit Radius gleich Brennweite. 



bieten. Wir werden damit zugleich eine einfache Darstellung der 

 Richtungen des abgebeugten Lichtes kennen lernen. 



Wir setzen voraus, daß wir ein aplanatisches Objektiv zur 

 Beobachtung benutzen. Dasselbe ist dann nicht bloß für ein kon- 

 jugiertes Punktepaar auf der Achse , den Objekt- und Bildpunkt, 

 genau korrigiert, sondern es haben auch alle Zonen des Objektivs 

 die gleiche Brennweite. Sie liefern sämtlich am Bildort Bilder von 

 gleicher Vergrößerung. 



Wir wollen ferner die Aplanasie als teleskopisch annehmen, 

 d. h. , daß das aplauatische Objektiv für unendlich langen Tubus 

 benutzt werde, in praxi also bei einer Bilddistanz, die gegenüber 

 der Brennweite des Objektivs groß ist. Das ist immer ausreichend 

 erfüllt, wenn wir z. B. mittlere oder starke Mikroskopobjektive bei 

 normaler Tubuslänge von 160 mm benutzen. 



Dann entspricht einem Strahl, der unter dem Winkel 2*. gegen 

 die Mikroskopachse vom Objektpunkt ausgeht, ein Bildstrahl, der 



