18 Sieden topf: Ultramikroskopische Abbildung linearer Objekte. XXIX, 1. 



Die Mikroskopobjektive sind natürlich um so empfindlicher gegen 

 diese Fehler, die wir als Azimutfehler der Beleuchtung bezeichnen 

 möchten, je geringer ihre Apertur ist. Denn bei einseitiger Dnnkel- 

 feldbeleuchtung ist der dunkle Sektor 2 l, um so größer, je kleiner 

 die Apertur des Objektivs ist, was unmittelbar aus der Figur erhellt 

 und auch aus Formel 1) leicht abzulesen ist. 



Strahlenverlauf in Glas statt in Luft. Wenn wir die Ein- 

 heitskugel um den Fokus in Luft konstruieren , gelten die bis- 

 herigen Betrachtungen nur für Trockensysteme, die zur Beobachtung 

 dienen und ebenso auch für Aperturen der Beleuchtung, die unter 

 Eins liegen. Doch können wir die Gültigkeit auf Immersionsaper- 

 turen , die größer als Eins sind , ausdehnen und auch auf den Fall 

 amvenden, daß die beleuchtenden Strahlen in einem anderen Medium 

 verlaufen, als die abgebeugten Strahlen. Das letztere ist der Fall, 

 wenn die Dunkelfeldbeleuchtung wie z. B. mit dem Paraboloidkon- 

 densor durch Totalreflexion der beleuchtenden Strahlen am Deckglas 

 erzeugt wird. Wir denken uns einfach die Einheitskugel aus Glas 

 oder einem anderen höher brechenden Medium. Dann bleiben die 

 bisherigen Betrachtungen auch für dies höher brechende Medium 

 ohne weiteres in Gültigkeit. 



Wenn nun der Kegel abgebeugter Strahlen aus dem Deckglas 

 in Luft austritt, so findet eine Brechung statt. Bei der Brechung 

 an einer zur Mikroskopachse senkrechten Fläche wird aber weder 

 das Azimut, noch die Apertur eines Strahles geändert. Da andere 

 Größen, als diese, in unseren Formeln nicht enthalten waren, folgt 

 ihre Gültigkeit auch für den Fall, daß die beleuchtenden Strahlen 

 in einem anderen Medium verlaufen, als die abgebeugten. Wir 

 können daher von der Brechung in das schwächer brechende Medium 

 ganz absehen und werden die Apertur des zur Beobachtung dienen- 

 den Objektives in der Folge stets als durch den Ausdruck n • sin «y 

 repräsentiert denken, worin n den Brechungsexponenten 1-52 des 

 Glases bezeichnet, aus dem der Paraboloidkondensor hergestellt 

 wird. Bei Trockensystemeu ist a^ alsdann kein „Luftwinkel", son- 

 dern ein „Glaswinkel". 



Messung der Apertur des Paraboloidkondensors. Im all- 

 gemeinen ist die Apertur der Beleuchtung nicht direkt bekannt, 

 wie wir es oben der Einfachheit halber zunächst annahmen. Dann 

 sind wir nur noch imstande, das Verhältnis v der Aperturen zweier 

 Objektive zu bestimmen, indem wir bei fester einseitiger Dunkel- 



