298 Ambronn: Ein Demonstratiunsversuch z. Abbeschen Theorie. XXX, o. 



Spektrum und somit auch keine Abbildung des Objekts entstehen. 

 Die Interferenzwirkung in der Bildebene , d. h. das mikroskopische 

 Bild , rührt dann ausschließlich von der Strahlung her, für die jene 

 Differenz von Null verschieden ist. 



Bezeichnen wir, um die Darstellung übersichtlicher zu gestalten, 

 den Brechungsexponenten des isotropen Einbettungsmediums mit n,,, 

 die beiden Brechungsexponenten des Objekts mit n^ und n^,, so kann 

 entweder n^ — n^ oder n2 — Uq gleich Null sein. Im ersteren Falle 

 wird die Abbildung durch die Differenz n., — ii^ und im letzteren durch 

 n^ — xiq bewirkt. Die den Werten n^ und n.^ zugehörigen 

 Strahlungen sind aber, wie dies aus den Gesetzen für die 

 Doppelbrechung folgt , senkrecht zueinander polarisiert. 



III. Wählt man als Objekt eine Bastfaser der Ramiepflanze 

 und entspricht n^ der parallel zur Faserachse liegenden Halbachse 

 der Indexellipse und n._, der senkrecht dazu liegenden, so ist n^^ > n„. 

 Beobachtet man eine solche Faser im Benzylalkohol, dessen 

 Br echungsexponent 1*540 gleich n^ ist, über einem Polari- 

 sator , so kann überhaupt keine Abbildung Zustande- 

 kommen, wenn Faserachse und Polarsation sehe ne des 

 Nicols parallel liegen. Werden beide Richtungen gekreuzt, 

 so entsteht eine deutliche Abbildung der Faser, und zwar durch eine 

 Strahlung, die senkrecht zur Faserachse polarisiert ist. Beobachtet 

 man dagegen im Z i m t ö 1 , dessen B r e c h u n g s e x p o n e n t 1*597 

 gleich Uj ist, so verschwinden die Konturen, wenn Faser- 

 achse und Polarisationsebene gekreuzt sind, und die 

 Abbildung kommt zustande, wenn beide Richtungen parallel liegen, und 

 zwar durch eine Strahlung, die parallel zur Faserachse polarisiert ist. 



IV. Aus dem unter III, Gesagten geht hervor, daß sich das 

 Bild der F a s e r i n b e i d e n F ä 1 1 e n ä h n 1 i c h w i e e i n A n a - 

 lysator verhalten muß, wenn auch die Ausschaltung dereinen 

 Strahlung hier in ganz anderer Weise erfolgt , als bei einem 

 Nicoischen Prisma. Wird zwischen der Faser und dem Polarisator 

 ein Gipsplättchen in der Diagonallage eingeschaltet , so müssen also 

 die Konturen in zwei um 90*^ voneinander verschiedenen Azimuten 

 in denselben Farben erscheinen, wie sie das Gipsplättchen bei ge- 

 kreuzten und parallelen Nicols zeigt, z.B. bei einem Gipsplättchen 

 Rot 2. Ordnung in den Farben rot und grün. 



V. Die Konturen, die im Ilellfeld dunkel auf hellem Grunde 

 erseheinen, müssen im Dunkelfeld hell auf dunklem (!runde hervor- 

 treten ; diejenige Strahlung des Beugungsspektrums, die durch Inter- 



