XXX, 4. Lehmann: Das Lumineszenz -Mikroskop. 431 



noch weiter aus, daß die Helligkeit umgekehrt proportional zur Ab- 

 sorption ist, natürlich nur bei Vergleich unter denselben Verhältnissen. 



Wie die Gleichung 1) zeigt, sind drei Fälle möglich, in welchen 

 das LoMMELsche in das LAMBEUTSche Gesetz übergeht: 1) bei sehr 

 großer Dicke, 2) bei sehr starker Absorption und 3) bei streifender 

 Emission. Die Gültigkeit des Lambert sehen Gesetzes für den 

 „schwarzen Körper" läßt sich streng beweisen^. 



Ist dagegen der Exponent k D j cos e sehr klein, so geht im 

 anderen Grenzfalle das LoMMELSche Gesetz in das Euler sehe ^ über. 

 Durch Abbrechen der Reihe der Exponentialfunktion mit dem ersten 

 Glied erhält man aus obiger Gleichung 1) 



„ C kD 



H = —r • 



k cos f 



oder 



„ ^ D constans . 



cos £ cos i ...... ; 



Das ist der beim Lumineszenz -Mikroskop besonders interessie- 

 rende Fall. Hier bleibt also die scheinbare Helligkeit des Selbst- 

 leuchters nicht konstant, sondern sie nimmt mit dem Emissionswinkel 

 zu. Dieses Wachsen der Helligkeit erklärt sich nach einer einfachen 

 geometrischen Überlegung dadurch , daß die seitliche Ausstrahlung 

 jedes leuchtenden Elementes infolge gänzlich fehlender oder sehr 

 schwacher Absorption (in [3] ist ja k nicht mehr vorhanden) die 

 anderen Elemente ungehindert durchdringen kann. Demnach bleibt die 

 Strahlenmenge im Querschnitt des unter dem Winkel e projizierten 

 Bündels konstant, d. h. das Auge erhält von der in der schiefen 

 Projektion scheinbar kleineren Fläche dieselbe Lichtmenge, wie 

 bei senkrechter Beobachtung desselben Flächenstückes, da eben alle 

 Strahlungselemente zur vollen Wirkung gelangen können und sich 

 nicht, wie bei dem ersten Grenzfall, gegenseitig ganz oder teilweise 

 verdecken und abblenden. Dieser zweite Grenzfall tritt also erstens 

 bei sehr kleiner Absorption ein und zweitens bei sehr geringer Dicke. 



Die scheinbare Helligkeit ist nach 3) direkt proportional der 

 Dicke der leuchtenden Körper. 



Das Euler sehe Gesetz ergibt für streifende Emission nach 

 Formel 3) unendlich große Helligkeit; das Resultat hat natürlich keine 



1) Vgl. Drude, P., Lelirbuch der Optik 1900, p. 4.58. 

 -) Euler, L., Keflexions sur las degres de la lumiere du soleil et des 

 autres corps Celestes (Mem. de l'Academie de Berlin 1750, p. 223). 



