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même miroir plan, à surface parallèles, qui avait été travaillé par loi 5* 



M. Cauchoix. Chacune de ces glaces avait d'épaisseur environ 5 mil- 

 limètres. Je les ai posées l'une sur l'autre en les séparant à leurs ex- 

 trémités par de petites bandes coupées dans une même carte, et dont 

 je multipliais à volonté le nombre, suivant que je voulais augmenter 

 la distance des glaces et leur inclinaison. J'ai obtenu ainsi les franges 

 colorées que M. Brewster aunonce. Je les ai obtenues, même quand 

 la distance des glaces était au moins de deux millimètres. Mais je dois 

 prévenir que l'expérience est assez délicate quand on veut la faire sur 

 d'aussi grandes distances et sur des glaces aussi épaisses, car il est alors 

 très-facile de sortir des limites d'inclinaison où le phénomène se produit. 

 Je l'ai obtenu beaucoup plus aisément avec des lames de verre plus 

 minces, mais qui avaient cependant encore au moins un demi - milli- 

 mètre d'épaisseur. Alors il m'a paru que, pour une distance donnée, le 

 phénomène commençait à se produire avec ces lames , lorsque le rayon 

 incident formait un angle beaucoup plus considérable avec leur sur- 

 face. Il paraît aussi qu'à ce degré de minceur le parallélisme des surfaces 

 de chaque lame, n'est plus une condition rigoureusement nécessaire ; car 

 celles dont je me suis servi , n'ayant pas été travaillées pour cet objet , 

 étaient un peu prismatiques : il est d'ailleurs facile de s'assurer que la 

 lumière qui produit les franges, a été réfléchie plusieurs fois d'une 

 plaque à l'autre, ce qui explique pourquoi les franges cessent de se 

 produire quand on mouille Tune des surfaces extérieures , comme 

 M. Brewster l'a remarqué. 



Ces belles expériences ont évidemment le plus grand rapport avec 

 celles que Newton a exposées à la fin de son optique , relativement 

 aux anneaux colorés formés avec des plaques épaisses de verre dont les 

 deux surfaces étaient sphériques et d'un rayon presque égal. Dans les 

 expériences de Newton, le rayon incident tombe d'abord perpendicu- 

 lairement sur la plaque et la traverse une fois : une grande partie se ré- 

 fléchit de même perpendiculairement sur la seconde surface, et sort 

 par où elle était entrée; mais la portion de lumière réfléchie irréguliè- 

 rement à cette seconde surface rayonne dans tous les sens à partir du 

 point de réflexion. Les molécules lumineuses qui en font partie tra- 

 versent donc une seconde fois la glace, mais dans une direction diffé- 

 rente; et ainsi la longueur de leurs accès change, tant par l'étendue 

 différente du trajet qu'elles parcourent, que par l'obliquité de leurs 

 directions par rapport aux surfaces réfléchissantes. Delà il résulte qu'en 

 revenant à la première surface du miroir, quelques-unes de ces partie 

 cules se trouvent dans les dispositions convenables pour sortir, d'autres 

 pour rentrer. Connaissant donc la longueur de leur trajet primitif, celui 

 qu'elles parcourent dans leur retour, et la proportion suivant laquelle 

 îes accès des particules sont modifiés par l'obliquité ; on peut calculer 

 hivraison de mars, n 



