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l'action de l'axe de la lame de mica. Cet axe étant incliné dans le plan 

 d'incidence, exerce sa force à droite et à gauche de ce plan. Or les 

 observations nous apprennent que cette force est répulsive, c'est-à- 

 dire qu'elle tend à repousser les axes de polarisation des molécules 

 lumineuses, que C A attirait; en sorte qu'elle fait osciller ces axes dans 

 le sens XZ'X Z et ZX'ZX, au lieu que CA les faisait osciller dans le 

 sens ZAX et XAZ. Par conséquent l'axe de la lame de mica produit 

 sur les couleurs le même effet que produirait un axe attractif qui 

 serait dirigé suivant BB' à angle droit sur CA. Une partie des molé- 

 cules qui formaient le faisceau CX dans la première lame reste pola^ 

 risée dans cette direction, après avoir fait un nombre d'oscillations 

 paires dont les limites sont CX et CZ, et la direction XZ'X'Z. Une 

 autre partie fait un nombre d'oscillations impaires dans les mêmes 

 limites, et se trouve ramenée dans la polarisation primitive CZ. La 

 même chose arrive aux molécules de l'autre faisceau, qui, en sortant 

 de la première lame , était polarisé suivant CZ. Si l'incidence est telle 

 que l'action répulsive de la plaque de mica soit égale à l'action 

 attractive de l'axe CA ; alors tout le faisceau qui avait changé de 

 polarisation dans la première lame en change aussi dans la seconde, 

 parce qu'il y fait également le même nombre impair d'oscillations, et 

 il se trouve ramené suivant CZ en parcourant l'arc XZ'X'Z' ; de même 

 le faisceau qui avait conservé sa polarisation dans la première lame la 

 conserve dans la seconde, parce qu'il y fait encore un nombre d'os- 

 cillations pair, et ainsi il reste dirigé comme auparavant; alors toute 

 la lumière incidente se trouve avoir repris sa polarisation primitive 

 quand elle a traversé le système entier des deux James , et le rayon 

 extraordinaire donné par le rhomboïde est nul. Généralement , la 

 teinte extraordinaire qui s'obtient sous chaque incidence est la même 

 que celle qui serait produite par une seule lame égale en épaisseur 

 à la différence des actions que les deux lames exercent. Il se passe 

 ici absolument la même chose que dans les plaques de chaux sulfatée 

 dont les axes sont croisés à angles droits; car on pourrait à l'axe 

 répulsif de la lame de mica dirigé suivant CA dans notre expérience, 

 substituer un axe attractif dirigé suivant la ligne BB', rectangulaire sur 

 CA, et alors les circonstances deviennent absolument pareilles à celles 

 que présentent les lames croisées rectangulaires, lorsque les axes sont 

 situés dans leur plan (i). 



La même théorie montre également pourquoi , lorsque l'axe de la 

 lame est perpendiculaire au plan d'incidence, les couleurs du rayon 



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( i ) J'ignorais alors l'existence générale de deux forces de double réfraction , 

 l'une attractive , l'autre répulsive , ce phénomène en était le premier indice. 



