C4) 



dans Tt'lat final et invariable. Cette même quanlilé de chaleur est 

 iiéoessairenienl équivalente à eelle qui sort pendant le même temps 

 (!u f'over, e( [.asse dans l'air intérieur. Elle est é-^ale aussi à la chaleur 

 que c'etle incn)e n)asse d'air communique à l'enoeinle à travers la pre-' 

 mière snrra<;c. Lnfin elle est c^^ale à celle qui sort pendant la même 

 temps de la sinface extérieure de l'enceinte, et se dissipe dans l'air 

 environnant. Celte quantité de chaleur est à proprement parler iar 

 dépense de la source. 



Les quantités connues qui entrent dans le calcul, sont les suivantes: 

 y désigne l'étendue de la surface du foyer; a la température perma- 

 nente de celte surface; b la température de l'air extérieur; e l'épais- 

 seur de l'enceinte; 5 l'étendue de la surface de l'enceinte; k\a. condu- 

 cibililé spécifique de la matière de l'enceinte; li la conducibilité de la 

 surface intérieure de l'enceinte ; H la conducibilité de la surface exté- 

 rieure;^ la conducibilité de la surface du foyer. On a expliqué dans 

 des Mémoires précédens la nature des coefficiens h,\i, g ,K, et les 

 observations propres à les mesurer. Les trois quantités dont il laut- 

 déterminer la valeur sont : a. températrxre finale de l'air intérieur, 

 (S température finale de la première surface de l'enceinte, y tempéra-' 

 ture finale de la surface extérieurs de l'enceinte. On désigne par A l'élé- 

 valion finale de la température ou l'excès a.—h^ et par <i> la dépense de 

 la source ou la valeur du flux constant qui pénétre toutes les parties- 

 de l'enceinte. On rapporte cette quantité * à une seule unité de surface; 

 c'est-à-dire que la valeur de O mesure la quantité de chaleur qui pen- 

 dant l'unité de temps traverse l'aire égale à l'unité, dans une si rluce 

 qiiekonque parallèle à celles de l'enceinte; $ exprime en unité de poids 

 la masse de glace que celte chaleur résoudrait en eau. 



Les quantités précédentes ont entr'elles des relations très -simples, 

 q-ue l'on peut découvrir sans former aucune hypothjse sur la nature 

 (le la chaleur. Il suffit de considérer la propriété que la chaleur a de 

 se transmettre d'une partie d'un corps à un autre, et d'exprimer les lois 

 suivant lesquelles celte propriété s'exerce. La connaissance des causes 

 n'est point ua élément des théories m^ithématiques. QuelL' que soit la 

 diversité des opinions surla nature de la chaleur, on voit que les expU- 

 raiions qui paraissent d'ailleurs le plus opposées, ont une partie com- 

 mune qui est fort importante, puisqu'on en peut déduire les conditions 

 mathématiques auxquelles les etîets sont assujettis. 



Les propositions fondamentales de cette théorie, ne sont ni moins 

 simples, ni moins rigoureusement démontrées que celles qui forment 

 aujourd'hui les théories statiques ou dynamiques. 11 est nécessaire de 

 faire à ce sujet les remarques suivantes : les coeffi.iens K , h, Il et le 

 roeHi.icnt qui mesure la capacité de chaleur, doivent ici être regar- 

 dés connue des quantités eonstanles : mais en général ils varient avec 

 les températures lorsqu'elles sont élevées. Dans i'élat actuel de la phy-. 



