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sî'qne , on ne connaît que très - iniparfailrment les variaticHis de ces l -j i •"> 



coclficieus. Lfî (M)efHcieiil"ivl.'ili('à la capacité ne subit que des variations 



presqu'insensibles pour des diiiérences de lenipcratures beaucoup plus 



grancfes que celles que l'on considère ici. Le non)bre K n'a été mesurJ 



que pour une seule substance : mais diverses (jbservations uionlrent 



qu'il conserve une valeur sensiblement coristaute pour des tenipératurcd* 



moyennes. 



l.e coefficient h est plus variable : il dépend de l'espèce du milieu 

 élastique , de sa vitesse, de sa pression , de la température et de l'état 

 dés surfaces. On ne connaît point exactement la marche de ses varia- 

 tions; ou est seulement assuré que la valeur ne change point lorsque la 

 diilérence des températures est iteu considérable. 



En général, suit que ces coerfltiens représentent des nombres cons- 

 laos ou des Ibiictions counLies de la température, on exprimera tou- 

 jours par les mêmes équations les propriétés de l'état final , ou celles* 

 de l'étal variable qui le précède. Ainsi la question est réduite dans 

 tous les cas à une question ordinaire d'analyse, ce qui est le véritable^ 

 objet de la théorie. 



6, 

 Pour que le système des températures soit permanent, il faut que 

 chaque tranche infiniment petite de l'enceinte reçoive à chaque instant 

 par une surface, et perde par la surface opposée une quantité de 

 chaleur égale à celle qui sort du fuyer. Celte condition fournit les trois' 

 équations suivantes qui sont j)our ainsi dire évidentes d'elles-mêmes. 

 Elles dérivent immédiatement d'une proposition élémentaire dont un 

 a donné ailleurs la démonstration. 



yg(a — a.) = hs(ci — ^) 



fg(a — a) =ns (y— b). 

 Ou en concl'ud, 



a. — b = (a — h) 



On a dçsigné par $ la dépense de la source rap{)ortée à l'unité de sur- 

 foèe, l'expression de cette quanhie est -^— (a — «), et sa valeur e.u' 

 q-v/antité connue est donnée par l'équation : 



$ = (.z — h) 



1 



/ i' ' A ■ K ^ H 



