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 ftous r.ivnns (Idj.i <lil , nu point de contact , suivant la 

 parlio (Ic la pt'ipcndiculaire a cc poiii< , dirigee au-dessus 

 dii plan fisc. Iv.ifm , pour plus de simplicite , cc qui no. 

 diininuera daillcurs cu rien la gcneralile des resullals, 

 nous prendrons I'axc ox horizontal , et , par suite , Ifr 

 plan J, 2, vertical; cetio supposition remlra nuile la 

 composanic de la force g suivant I'axe o.v , puisque celle 

 force sera toutc cnliere comprise dans le plan z, y ; mai& 

 alors Tangle , de sa direction avec I'axo oz , sera loo" -|- t , 

 car elie est dirigee suivant le prolongement de la per- 

 pendiculairc au plan horizontal , et I'axe oz est perpen- 

 diculaire au plan fixe qui forme un angle e avec ie plan 

 horizontal. Les composantes de la meme force , suivant 

 les axes oy , oz , scront done respeclivement g sin f , — 

 g cos e. D'aprcs cela , nous aurons pour les equations, 

 du monvement de translation du centre G 



M-^ = -Mgrcosf4-R,-^ z=gsmt,-^z=o; 



dt etant Fdlement du terns. 



En integrant les deux dernieres de ces e'quations, on • 



D, E,D', E' elanl les constantes arbitraires introdqites 

 par Tint^gration , on les deteruiinera d'apres la vitesse 

 el la position initiale du point G. 



SI nous joignons k ces Equations celle deja trouvce i=r," 

 on pourra , par leur uioyen , determiner a cliaque instant 

 la position du point G. On voil que ce point ne sortira 

 pasduplan, mene parallelement au plan fixe, a une distance 

 de ce plan ^gale au rayon de la sphere , ce qui est Evi- 

 dent de soi-nit?me , et que generalement il se mouvr» 

 dans ce plan dun mouvement uniforniement acceleri?. 

 Comme dans le cas oii e = o on a aussi sin s =r o , on 

 voit encore que ce mouvement devicndrait unilorinc at 

 rcclili^nc , si Ic pbn i\\.c dcvcnait horizontal. 



