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» Supposons, de plus, le tube à gaz de forme sphérique et ses parois 

 d'épaisseur uniforme et très petite. Le champ à l'intérieur du tube est 

 constant et se confond avec le champ extérieur, à un facteur près, très 

 sensiblement égal à i. Le champ intérieur, qui seul nous intéresse, se 

 calculera donc par la formule (i). 



» Pratiquement, la distance des plateaux est toujours trop grande pour 

 que l'emploi de la formule (i) soit parfaitement légitime et que le champ 

 extérieur soit rigoureusement constant. De plus, les tubes n'étant ni sphé- 

 riques, ni d'épaisseur uniforme, le champ intérieur ne peut être confondu 

 avec le champ extérieur qu'à un degré moindre d'approximation. 



» Enfin, la valeur critique de V, — Y., et, par conséquent, de /ne peut 

 être fixée sans quelque hésitation, eu égard aux circonstances accessoires 

 qui font varier / indépendamment de p, dans des limites d'ailleurs assez 

 étroites. 



» Cependant toutes les causes perturbatrices ne peuvent altérer la valeur 

 de /que par un facteur constant pour un même tube et une distance donnée 

 des plateaux et, en général, assez voisin de i. 



» L'expérience montre en effet que, dans des limites pratiques, les 

 valeurs de / trouvées pour une série de valeurs de p avec des tubes de 

 forme différente et diverses distances des plateaux sont proportionnelles. 



» 3" Relation de/et de p. — Ainsi la même forme de fonction se prête à 

 relier les valeurs de/calculées par la formule (i) et les valeurs de p, indé- 

 pendamment de la forme des tubes et de la distance des plateaux. Cette 

 fonction demeurerait donc la même, à un coefficient numérique près, si 

 l'on pouvait réaliser rigoureusement les conditions théoriques. 



M Dans les limites où j'ai opéré, on a 



(.) /=a(i + B/, + ^). 



Cette équation représente une hyperbole asymptote à l'axe des /et à la 

 droite /= A(i -h B/?). La cohésion électrique, très grande dans le vide de 

 Crookes, décroît d'abord quand la pression augmente, passe par un mi- 

 nimum et redevient très grande pour des pressions comparables à la pres- 

 sion atmosphérique. 



» Il est vraisemblable que les molécules de gaz agissent de deux ma- 

 nières distinctes pour modifier la cohésion diélectrique de l'éther, qui est 

 indéfinie. Quand les molécules gazeuses sont très écartées, pour ainsi dire 

 isolées, elles n'agissent que pour rompre la continuité de l'éther oh elles 



G. R., 1899, V Semestre. (T. CXXIX, N° 4.) 27 



