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B Dans celte théorie, j'introduis, comme cela est absolument nécessaire, et on l'a 

 trop souvent oublié, les variations qu'éprouve la constante diélectrique d'un solide 

 priniilivement isotrope lorsqu'on le déforme mécaniquement; je définis deux coeffi- 

 cients A'i, ^2 : coefficients de variation de la constante diélectrique par traction per- 

 pendiculaire ou parallèle aux lignes de force, et aussi A— aA, + A, coefficient de 

 variation de la constante diélectrique par traction superficielle uniforme (M. 



» Les coefficients élastiques de la matière diélectrique interviennent 

 également : 



a désignera le coefficient d'allongement longitudinal (inverse du module d'élasticité); 

 a le coefficient de Poisson ; | 



Y := 3«(i — 2t) le coefficient de compressibilité cubiqu|e. 



» Voici les principaux résultats auxquels j'arrive : 



i> i" Pour les condensateurs infiniment minces (au moins pour ceux des 

 formes sphérique ou cylindrique) et pour le condensateur plan, on a : 



(I) ^ = (a + X,)i^H=,: 

 ou 



(I') 



(II) ^^ 

 ^ ^ e 



ou 



(ir) ^e 



L désignant la longueur d'une ligne quelconque normale aux. lignes de force; 

 e l'épaisseur du diélectrique dans la direction de ces lignes de force; 

 AL, àe les variations de L, e, qui se produisent quand on charge le condensateur au 

 potentiel V; 



V . . 



H ^ — est l'intensité du champ électriciue créé dans le diélectrique. 

 e 



» Et maintenant qu'il est établi (formule I) que la dilatation est la même 

 dans toutes les directions perpendiculaires aux lignes de force (exemple : {)Our 

 les lignes circulaires et les génératrices d'un cylindre), et la même quelles 

 que soient la forme et la grandeur du condensateur, il devient évident 

 qu'en désignant par : 



( ' ) Voir à ce sujet : Sacerdote, Sur les déformations qu'éprouve un diélec- 

 trique solide lorsqu'il devient le siège d'un champ électrique {Comptes rendus, 

 4 avril 1898). 



