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U, le volume de la cavité du condensateur; 

 U le volume de la matière diélectrique, on a 



(III) (^.)=.3(^)=3(«-..5,)Jin^ 



d'où . 



(III') AU, = 3(« + /5-,)J^U,^'; 



d'où 



formules que j'établis, du reste, directement. 



» Ces formules se tradiùraient facilement sous forme de lois simples. 



» 2° Pour les co/zr/e/îiato/r* fjoa/V le calcul, qui est beaucoup plus diffi- 

 cile, conduit à des formules complexes : aucune des lois simples ne subsiste, 

 sauf celle de la proportionnalité des déformations au carré du potentiel. 



» 3° Dans ce qui précède, on supposait que les armatures du conden- 

 sateur subissaient les mêmes déformations que les surfaces diélectriques 

 en contact; c'est ce <jui arrive, par exemple, lorsque les armatures sont 

 formées par la métallisation de la surface même du diélectrique (argen- 

 tures, feuilles d'étain collées, etc.), ou par des liquides. 



» Si les armatures sont indépendantes du diélectrique, dans les formules 

 que l'on obtient, les termes qui contiennent les coefficients élastiques (a, a, y) 

 sont complètement différents de ceux obtenus dans le cas où il v a contact 

 entre les armatures elle diélectrique; au contraire, les termes en k^k.,k 

 restent toujours les mêmes; cela m'amène plus loin à une conclusion impor- 

 tante. 



» 4° Je montre ensuite que les causes des déformations électriques des 

 diélectriques solides sont de deux sortes : 



» 1. Les déformations correspondant aucc termes gui contiennent les coef- 

 ficients élastiques sont simplement des déformations élastiques dues aux forces 

 connues qui agissent sur le diélectrique, à savoir : \es pressions électrostatiques 

 (pour les |)ortions de surface où le diélectrique est en contact avec les 

 armatures), auxquelles s'ajoutent les/orces agissant sur un diélectrique non 

 éleclnsé placé dans un champ [mises en évidence par les expériences de 

 M. Pellat ( ' yj. 



(') Pellat, Annales de Plirsique et de Chimie. -' série, t. IN ; iSgô. 



