( 5l4 ; 

 » Eu projection sur la normale, la résultante des pressions transversales 



sera — £^ Comme on 



an 



d{ds) 



a —-j — ; ds, la deuxième des équa- 



tions (i) devient 



ou 



(3) 



» Soit, d'autre part, un liquide parfait et incompressible, en mouve- 

 ment permanent dans le plan. Considérons un des fdets liquides, et 

 prenons les mêmes notations que ci-dessus. De l'équation de Bernoulli, 



\^ p .1 



^ -f- ^ = H, on tu'e | 



2^ 



(4) 



\_d\_ 



sds 



sma 



I dp 



n Is 



— o. 



» On obtient, en outre, par la combinaison des équations du mouve 

 ment permanent, y compris l'équation de continuité, la relation 



(5) 





COS a 



i dp 

 ndn 



M Posons maintenant 



■Pï J. 



— et 



» En faisant ces substitutions dans les équations ( :\) et (5), et en tenant 

 compte de l'équation de continuité eV = const., on retombe sur les équa- 

 tions (2) et (3). Par suite, le même réseau de courbes satisfaisant à ces 

 équations pourra représenter ron seulement les fdets d'un liquide en mou- 

 vement permanent, mais au^si les courbes orthopiéziques d'un solide 

 élastique. 



« Pour que ce réseau représente effectivement la déformation élastique 

 d'un corps, il faut que l'on ait 



et, comme on a 



p,-hp, = Tl{B. - 2j), 



la condition pour qu'un problème de mouvement permanent puisse se 

 transformer en problème d'élasticité est A;, II = o. Celte condition est 



