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 pour K et tenant, au besoin, compte des valeurs (7) de R' et de R', il 

 vient 



«?e 



/ 7 \ r '" <^? " 



m(3r-+ m-)l' 



■9 



^l'-hmU"\; 



et les deux dernières équations (4), changées de signe, se réduisent à 



, V (— ml, 2l--\- m") (?!p" , ., ■,/ „l^—m- „ , /tj— ;, ,A 



(9) ^^ -^ ^ jJ- + (^.'»)("î^-7Rr-? +V^' + '«'^ j = o- 



» Respectivement multipliées par — m, /et ajoutées, elles donnent 



-2- ^o; ce qui signifie que, conformément à nos prévisions, cp" dépend 



uniquement de la variable principale t. Après quoi, une intégration par 

 rapport au temps, effectuée sur place, donne, comme pour Z, l'expression 

 suivante du déplacement transversale. 



(10) 



,f'{t-my-fld.r) 



7i ' 



où (p' désigne une fonction arbitraire de la variable unique t. L'amplitude 

 des vibrations, à la traversée des diverses couches, est donc encore inverse 



de \jl. 



» VI. Enfin, les équations (9) deviennent 



(") 



ml'{l^~m^) „ 



» Deux intégrations successives en /, effectuées sur place et de ma- 

 nière, finalement, que l'intégrale /çp'f/T = 9 soit, comme le déplacement £, 

 ou initialement nulle, ou à valeur moyenne nulle, en déduisent 



(12) 



ml'{l-—i>r-) m(l^—m^) v/7 , ni \ 



= , ,; . „.,^/ -rr- ? (^ — f^y — J Idx). 



îRV 



(l^-+-m^y (Ir 



» On voit que le petit déplacement longitudinal s rend légèrement 

 courbes les trajectoires de l'éther vibrant. 11 s'annule quand l- = m-. 



