(8.7 ) 



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dt 



dt 



df) 



» Désignons enfin par 9 le temps absolu, nous poserons ^- = u>, puis 

 (3) "^' 



» Les équations du mouvement de la masse m^- seront la suivante et les 

 deux qui en dérivent par permutation circulaire 



j[d^^j dzJ- 



dt 



(4) 



~ ^'■^ ■^P^P'^'i-^ ^T'i-^rzi) 



-(/'^ + r + '-^)^H-x^/-pM] 



da:{ 



lit 



'< -17 + ^-' ~ry\-\-u 



» Les équations de la forme (4) sont au nombre de 



3w, H- 3/Î2 + . . . -{- Sra*. 



» En dehors des éléments du mouvement relatif observable, ces équa- 

 tions renferment : d'ahord les dix quantités 



p, a, r; w, y, p; u —m—, v — v—, w'-.w — -. —; 



puis les quantités d'où dépendent les forces et qui sont au nombre de 



3/1, + 3^2 + ••-!- ^ri/, — 6A". 



» Les dix quantités précitées seront donc déterminées sous la réserve 

 de 6X- — lo équations de condition ; de plus, en portant ces quantités dans 

 les équations (2) et (3), nous aurons trois nouvelles équations de condi- 

 tion renfermant les dérivées troisièmes, par rapport <à t, des coordonnées 

 observables. 



» Quant aux équations (i), elles définiront, après l'orientation relative 

 des espaces E et R connue par les {p, q, r), la position de l'espace E à un 

 mouvement uniforme près. 



» De même, la valeur de w définit l'horloge absolue. 



» En défmitive, nous avons donc 6^- — 7 équations de vérification dont 

 trois contiennent les dérivées troisièmes des coordonnées. 



M Ces équations n'existent d'ailleurs que si k est au moins éijal à 2. 



» IV. Une remarque intéressante mérite cependant d'être faite lorsque. 



