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comme a, p et même ^' ->;) que sa dérivée principale ou relative à t. Et 

 le système (i3) deviendra 



« Les deux premières de ces équations donnent 

 06) l^'-^m^'-y^^^o. 



ou 



bien 



(l6èw) /a--»zp^-^':^, 



par deux intégrations successives en t, effectuées sur place et de manière 

 que l'intégrale / <p' f/x -= cp soit, en {x,y, z), comme X,, a. et p, ou initiale- 

 ment nulle (s'il s'agit d'ondes isolées venues d'ailleurs), ou nulle en 

 moyenne (s'il s'agit de vibrations périodiques). Or le quotient de li -H nir,, 

 c'est-à-dire de /a + m^, par y//- + m^, est évidemment la composante lon- 

 gitudinale des déplacements; et c'est, par conséquent, elle seule que dé- 

 terminent les deux premières équations (i5). Nous appellerons s, ce très 

 petit déplacement longitudinal, dû à la limitalion latérale des ondes, pour 

 le distinguer de celui, e, qu'exprime la formule (12) el que provoque l'hété- 

 rogénéité du milieu dans le cas de mouvements parallèles au plan d'inci- 

 dence. La formule (i6 bis) donnera donc, en se rappelant que R désigne 

 la racine carrée positive de /(/- + ni-), 



» IlL 11 reste, pour déterminer 'C, ou tp, la troisième équation (i5). On 

 trouve aisément, vu la première relation (i/|)' f'abord 



puis, par de secondes différentiations où les termes déjà très petits n'auront 

 de sensible que leur dérivée en t, 



