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 ne dépend ;i 1res peu près, dans un milieu isotrope, que du mode de varia- 

 tion, suivant leur pro|)re sens, des déplacements transversaux effectifs. 

 » III. Mais laissons de côté les déplacements longitudinaux qui, étant 



du premier ordre de petitesse comme ,, ' "^ — r) ne donnent lieu qu'à des 



vitesses vibratoires du même ordre et à des demi-forces vives d'ordre supé- 

 rieur, c'est-à-dire négligeables dans notre théorie approchée. Ne nous 

 occupons que du déplacement transversal, seul sensible, résultant des deux 

 composantes "C, S, et qui, incliné partout, d'après (24), de l'angle V sur le 



plan d'incidence, a pour valeur - • La vitesse vibratoire est évidemment sa 



'h" . il"' 



dérivée par rapport au temps, ^_; et elle a pour carré -^• 



» Cela posé, considérant dans notre milieu transparent un rayon lumi- 

 neux limité par des trajectoires orthogonales à toutes les surfaces d'onde, 

 et d'une très petite section normale variable c, évaluons la demi-force vive 

 que charrie, le long de ce rayon, ime onde quelconque, à laquelle nous 

 attribuerons partout une épaisseur infiniment petite, wdr, telle, que cette 

 onde emploie un petit temps constant donné, d-z, à passer par un quelconque 

 de ses points. 



» Le ravon sera, par exemple, compris, d'une part, entre deux plans 

 parallèles au plan d'incidence et distants de ôz-, d'autre part, entre deux 

 petites surfaces cylindriques, de hauteur Oz, normales au même plan et 

 inclinées sur les xz de l'angle variable i d'incidence. Ces surfaces cylin- 

 driques coupant ainsi, toutes les deux sous le même angle i, cbaque plan 

 normal aux x, leur intervalle, Oy, mesuré dans le sens parallèle aux v, 

 sera constant; et leur espacement perpendiculaire Os, largeur variable du 



ravon, égalera, par suite, (Jycosi ou ' La section (j, c'est-à-dire J^ Je, 



du ravon, vaudra donc — - " • Par suite, l'élémentd'onde.d'épaisseunor/-:, 



V' '^ + '"^ 



.,. , 11 loiOvd^d- lOyOzdi 

 a considérer dans ce ravon, aura le volume , ou -jf —■ 



» Dans l'évaluation de sa masse, regardons, à la manière de Fresnel, 

 l'éther du corps comme plus dense que l'élher libre, ou assimilons à une 

 surcharge inerte d'éther la matière [)ondérable, en tant qu'elle participe 

 (faiblcmonl) au mouvement vibratoire. Autrement dit, prenons comme 



densité du milieu vibrant le quotient, -4 ou <j.{l- -\-m-), du coefficient 



