» Tl est vrai que le pinceau, en arrivant sur la première des couches 

 planes et parallèles ainsi considérées et substituées fictivement aux couches 

 courbes co = const., ne viendra pas d'une région homogène, comme nous 

 l'avions admis, pour fixer les idées, dans notre analyse. Mais, cette analyse 

 même montrant que le pinceau conserve, après avoir traversé des couches 

 hétérogènes, sa nature de pinceau parallèle, ou, en d'autres termes, que 

 les ondes y prennent seulement des courbures insensibles et que le mou- 

 vement transversal, s'il était polarisé au départ, reste polarisé, les ébran- 

 lements se produiront très sensiblement, à l'entrée des couches planes el 

 parallèles dont il s'agit, comme nous l'avons supposé dans nos calculs. 



» V. r/axe du pinceau, dévié dans le plan d'incidence quand les surfaces 

 équiréfringentes sont planes et parallèles, le sera donc encore, presque 

 entièrement, dans ce plan. Autrement dit, le plan osculateur du rayon lu- 

 mineux coïncidera avec le plan d'incidence, ou plan que déterminent le 

 rayon, à son arrivée sur une surface équiréfringente co = const., et la nor- 

 male à cette surface. Ainsi, le plan osculateur du rayon lumineux sera par- 

 tout normal à la surface w = const. traversée. 



» De plus, le changement de direction du rayon sur un petit trajet dn 

 étant, à très peu près, le même que dans le milieu à plans parallèles équi- 

 réfrmgents, l'angle de contingence correspondant du rayon, que j'appel- 

 lerai A (en le comptant positivement quand le rayon s'écartera de la nor- 

 male aux surfaces équiréfringentes traversées), pourra s'évaluer par la 

 formule qui le donnerait dans l'hypothèse de tels plans parallèles. Or cette 



formule est m = const., ou ^^ = const., ^ désignant les angles faits avec 



la normale, en {x, y, z), à la surface u = const. qui y passe, par divers élé- 

 ments successifs du rayon, et, w, les vitesses respectives de propagation de la 

 lumière sur ces éléments. Prenons donc, pour l'un d'eux, celui qui perce, 

 en {x, y, z), la surface donnée w = const., et soit i l'angle correspondant 

 d'incidence, ou angle de l'élément (prolongé) avec la normale à cette 

 surface, sur laquelle m désignera la vitesse de propagation. Un second 

 élément sera pris à la distance dn après le premier, là où oj est devenu 

 oj + f/io et où le rayon, ayant tourné de A, fait l'angle i -t- A avec la même 

 normale. La relation m =. const. donnera ainsi, sauf erreurs négligeables 

 de l'ordre de dn- ou de dia"^ , 



/ 2Q ) sinf sin(f-t- A) sin/+(cosj)A {coii)\ 



<^ ta -i- dtx) (0 -(- o'w f/o) ' 



