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 formées de deux longs plateaux, de sorte que le champ est sensiblement 

 uniforme. 



)) L'appareil ainsi disposé, les deux électrodes sont au même potentiel, 

 ce qui résulte de la symétrie du système. Maintenant, à l'aide d'une 

 mince lame d'ébonite fixée comme la barre d'un T à un manche de 

 même substance, agitons le contenu de la cuve de manière à mélanger les 

 deux solutions de concentrations différentes, sans que toutefois l'agitation 

 atteigne la surface libre du liquide : aussitôt une déviation de l'électro- 

 mètre se produit, indiquant qu'une différence de potentiel a pris naissance 

 entre les électrodes; si l'on suspend l'acte du mélange, la déviation 

 disparaît, puis elle reparaît si l'on fait de nouveau fonctioner l'agitateur. La 

 déviation change de sens si l'on renverse le champ magnétique, et s'annule 

 en même temps que lui. Le sens de la différence de potentiel est donné par 

 la règle suivante : un personnage étant couché dans la cuve, sur le flanc 

 droit, et le visage tourné vers le pôle austral de l'aimant, l'électrode posi- 

 tive est du côté de sa tête. J'ai vérifié que l'agitation ne produit plus aucune 

 déviation une fois que, le mélange étant achevé, le contenu de la cuve est 

 devenu homogène. 



» Faisons maintenant l'analyse du phénomène : 



)) A l'aide de plans parallèles aux faces de la cuve, divisons l'espace cou- 

 tenu dans celle-ci en parallélépipèdes infiniment petits rfo;, dy, dz, égaux 

 entre eux. Considérons une section quelconque du liquide par un plan 

 horizontal; soit dx dy un élément quelconque de cette section, et soit u la 

 composante verticale estimée de bas en haut de la vitesse du liquide en 

 un point de cet élément. Comme, malgré l'agitation, le liquide occupe 

 toujours la même portion de l'espace, le volume total de liquide qui tra- 

 verse la section de bas en haut est nul, et l'on a constamment 



II" 



dxdv = o. 



Toutefois, l \)dx ne seia pas nul eu général, mais aura des valeurs positives 



pour certaines valeurs de j, des valeurs négatives pour d'autres, de telle 



sorte que la somme / dy j \>dx soit nulle. 



» Considérons maintenant une couche de liquide comprise entre deux 

 sections horizontales distantes de dz. Soit dxdy dz l'un des éléments de 

 volume de cette couche; d'après les lois de l'induction, la composante pa- 

 rallèle à OX du flux d'électricité produit dans cet élément par l'induction 

 seule, indépendamment de toute action électrostatique, est, en désignant 



