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laplacienne AV est nulle et, à la surface de séparation de la lame et de 

 l'air, on a bien 



en représentant par (-t-) et f y- j la dérivée de V par rapport à la nor- 

 male à la surface de séparation pour chacun des deux milieux (ces déri- 

 vées sont nulles ici) et par (-1-) ' ( "3-) 1^ dérivée de V par rapport à 



une même direction s tangente à la surface de séparation. 



» Dès lors, les lignes de forces étant des droites horizontales, partout 

 entre les armatures, le champ est horizontal et il ne peut donner naissance 

 à une force verticale en agissant sur une couche de polarisation. 



» D'autre part, puisque le liquide a même pouvoir inducteur spéci- 

 fique que la lame, la couche électrique de polarisation est nulle tout le 

 long des faces BH et DH, et aucune force électrique, explicable par la 

 polarisation, ne peut se produire en cet endroit. Enfin, l'excès de pression 

 hydrostatique du liquide qu'on pourrait déduire de la polarisation de 

 celui-ci ne peut produire aucune force verticale, puisque, aux endroits où 

 le champ n'est pas nul, les faces de la lame diélectrique baignées par le 

 liquide sont verticales. 



» La théorie de la polarisation instantanée ne peut donc expliquer les 

 phénomènes de cette nature; elle est du reste [inutile pour l'explication 

 des autres phénomènes électrostatiques, comme je l'ai montré dans mon 

 Mémoire sur l'Électrostatique non fondée sur les lois de Coulomb; elle doit 

 donc être définitivement abandonnée. 



» Si j'insiste sur ce point, c'est pour éviter une confusion. Je compte, 

 en effet, présenter prochainement une Note décrivant une expérience 

 directe qui montre l'existence d'une polarisation réelle des diélectriques 

 placés dans un champ électrique, mais non instantanée et persistant quelque 

 temps après la disparition du champ. Cette polarisation réelle explique un 

 grand nombre de phénomènes (charge résiduelle, conductibilité apparente 

 des diélectriques, variation du pouvoir inducteur spécifique, etc.). » 



