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» Dans cet ordre d'idées, si Ion examine les courbes figurant le déve- 

 loppement de ces pressions (ou accélérations du projectile) en fonction du 

 temps, on remarque que ces courbes s'élèvent très rapidement jusqu'au 

 maximum et s'abaissent ensuite en présentant un point d'inflexion pour 

 prendre une direction asymptotique à l'axe des temps. 



» L'allure générale de telles courbes peut se représenter par une expres- 

 sion telle que 



(0 P = P«$e"l 



où P désigne la pression au point où se trouve le culot du projectile à 

 l'instant t, P„ la pression maximum et 6 l'instant de cette pression, l'ori- 

 gine des temps étant fixée au moment où le projectile commence son mou- 

 vement. 



» De cette expression (i) on déduit facilement les divers éléments du 

 trajet dans l'âme sous forme explicite, à l'aide des relations suivantes : 



(i bis) m ^' = coP = coPoP(-), 



(2) mw'=ecoP„6V(s), 



(3) /n«=etoP„6-U(5), 



où m représente la masse du projectile, u' sa vitesse en mètres, u l'espace 

 parcouru en mètres également à l'instant t, 10 la section droite de l'âme en 

 centimètres carrés, Po la pression maximum par centimètre carré, e la base 



des logarithmes népériens, z le rapport-» enfin P(z), V(s)etU(s) trois 



fonctions ayant pour expression respectivement 



P(^) = se'-^ Y(z)=i -(i+z)e-' et \]{z) = z - -i +(z -h 2)6''. 



» Voici maintenant comme on peut, à l'aide de ces formules, dégager 

 pratiquement la loi du régime des pressions. 



» Soient U' et U la vitesse initiale et le parcours total du projectile à la 

 bouche de la pièce, et « le rapport de la pression maximum à la pression 

 moyenne qui, dans le même parcours, communiquerait au projectile la 

 vitesse U' ; on a 



(4) a = 2o,P„U:mU'». 



» Ce paramètre a est souvent employé comme caractéristique de la 

 vivacité de la poudre dans chaque cas particuHer. Il reste voisin de 3 pour 



