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 dans le même champ qu'à l'aller, on pourra écrire 



C'?ï = Ki', 



la constante K affectant la vitesse de retour étant la même que précédem- 

 ment. 



» De sorte que finalement, si l'on pouvait connaître c'; on aurait 



» H. Pour appliquer ces considérations qui ne sont rigoureuses d'ailleurs 

 qL.e si le moment d'inertie de la bobine est très faible et les vitesses petites, 

 il suiîit d'observer la vitesse avant, pendant et après le passage du courant. 



» Soient c,,, v, et v., ces trois vitesses, on a 



» Ceci n'est vrai en toule rigueur que si l'on peut confondre avec leurs 

 tangentes les courbes exponentielles représentant les vitesses de dépla- 

 cement en fonction du temps. 



» Cette méthode est analogue, comme on voit, à celles qui sont em- 

 ployées en calorimétrie, où la vitesse d'échauffement est corrigée par 

 l'observation du refroidissement avant et après la mesure. 



» Le calorimètre réduit en eau est représenté ici par le produit H/ et 

 le pouvoir émissif par le couple de torsion C ; les formules représentant ces 

 deux phénomènes sont tout à fait parallèles. 



» III. Résultats numériques. — L'appareil que j'ai fait construire n'a que 

 3o ohms de résistance, la bobine mobile pèse environ 3s'', elle est suspendue 

 à un fil d'argent de o""", 082 ayant 60"^"" de longueur. 



» Une différence de potentiel de o™", 00000 1 aux bornes de l'appareil, 

 ce qui fait une intensité de O''™i',ooooooo3 dans le cadre, communique à 

 l'index lumineux une vitesse corrigée de 6""",75 par minute. Si l'on con- 

 sidère que la lenteur du déplacement permet d'apprécier facilement o™'",2, 

 et qu'on peut sans crainte doubler la durée de l'observation, on voit qu'on 

 peut apprécier un courant dix fois plus faible. 



» L'expérience m'a montré la proportionnalité absolue des vitesses aux 

 courants pour des vitesses variant de 6°"" à 600"" par minute. » 



