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 potentiel vrai ij;, qui est constant sur chaque cellule et varie rapidement de 

 l'une à l'autre, d'avec la fonction V qui diiïère très peu de ^ en chaque 

 point, mais dont les variations sont continues, fonction V que l'on intro- 

 duit seule dans l'expression de la loi de Gauss. e étant une charge diélec- 

 trique, vraie ou produite par la polarisation, W dans la théorie de Coulomb 

 sera égal à { l^l^e. Mais pour chaque cellule du diélectrique la charge totale 

 est nulle, <\i constant et la partie de W y relative sera nulle. On aura donc 

 simplement W = {l'\iM ou {IMY en remplaçant maintenant ^j/ par V qui 

 en diffère très peu. 



» Si nous suivons, au contraire, la marche indiquée par Helmhollz 

 {Wiedemann s Annalen, t. XIII) nous conduirons notre raisonnement de la 

 manière suivante : 



» Si la polarisation fictive I = --^^ H du diélectrique restait constante 

 dans un déplacement, l'énergie aurait pour expression 



(^) k/» 



- di, 



de même qu'elle est k- / H^ duo pour un système d'aimants permanents. En 



réalité, lors d'une déformation du système, la polarisation varie avec la 

 force électrique et le travail n'est plus égal à la diminution de (2). 



» Remarquons que, pour évaluer le travail dans un déplacement, nous 

 pouvons tout aussi bien, au lieu de (2), prendre l'expression 



(3) ^jR-'d^-^^T.p^d.o, 



qui n'en diffère que par une quantité constante lorsque l'on suppose la po- 

 larisation invariable. 



» Mais Helmholtz démontre que (3) est un minimum dans l'état d'équi- 

 libre. Autrement dit, si la polarisation varie à partir de la valeur d'équi- 

 libre, la variation de (3) est du deuxième ordre, et négligeable (c/. aussi 

 DuHEM, Théorie de l' aimantation par influence). Le travail sera donc égal à 

 la diminution de (3) que l'on peut prendre comme fonction W. Or, en 



remplaçant T par . H, (3) se transforme en g- / RH^ dut. » 



