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 » Si l'on examine les dessins des mmotnios di polvere des terres chaudes 

 du Mexique (M. Virlet d'Aoust) ou des tourbillons de poussière du colonel 

 Prejévalski, etc., on remarque que la partie de la trombe ainsi rendue vi- 

 sible ne s'étend pas aussi haut, à beaucoup près, que dans les tornados 

 ordinaires à air froid et à gaine de brouillard. L'entonnoir supérieur n'ap- 

 paraît pas. Cela tient à ce que les nuages de poussière chassés en bas, au 

 contact du sol, par une trombe sèche, ne sont pas encore très élevés lorsque 

 la trombe les rencontre. L'embouchure supérieure reste donc transparente 

 et par suite invisible, tout comme les courants supérieurs où la trombe se 

 forme. Le phénomène se réduira souvent, pour les yeux, à une mince 

 colonne jaunâtre, à contours mal arrêtés et se terminant en haut d'une 

 manière indécise . De plus, on n'assiste pas, comme pour les tornados, à leur 

 formation ; on ne les voit pas descendre peu à peu du ciel et venir toucher 

 terre. Elles ne deviennent visibles que lorsque le sol a déjà été touché, 

 lorsque le sable ou la terre pulvérulente a été attaqué par les gyrations 

 les plus basses et chassé en tous sens dans les airs. Mais qu'importent ces 

 différences au point de vue mécanique? Que ces tornados amènent en bas 

 de l'air sec et chaud, ou bien de l'air refroidi par les aiguilles de glace des 

 hauts courants, qu'ils soient rendus visibles par de la poussière ou par de 

 la vapeur d'eau condensée, ce sont toujours des tourbillons descendants 

 à axe vertical, dans le canal desquels jamais un grain de poussière ou un 

 atome d'eau n'a été pompé vers les nues. » 



MÉCANIQUE TERRESTRE. — Résislance vive ou djnnmique des solides. Repré- 

 sentation graphique des lois du choc longitudinal, subi à une de ses extrémités 

 par une tige ou barre prismatique assujettie à l'extrémité opposée. Note de 

 MM. DE Saint- Venant et Flamant. 



« 1. Solutions anciennes et solution nouvelle de la question. — Le problème 

 des déplacements des points ou des sections transversales d'une barre ainsi 

 fixée et sollicitée est facile à résoudre élémentairement si l'on néglige 

 l'inertie de ses parties ou les retards qu'elle apporte de proche en proche 

 à la propagation du mouvement imprimé à l'extrémité heurtée. On peut en 

 effet, alors, supposer qu'à chaque instant de l'acte du choc la barre se trouve 

 dilatée on contractée uniformément d'un bouta l'autre; et si l'on appelle : 



a sa longueur; ff sa section transversale; 



p la densité de sa matière et E le coefficient ou module connu de la réaction 

 élastique qu'elle oppose à son extension ou contraction longilu. finale; 

 P = pgaa son poids; 



