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ÉLECTRICITÉ. — Déterminer la résistance intérieure inerte d'un système électrique 

 quelconque, malgré tes actions perturbatrices de ses forces électromotrices 

 intérieures, inconnues comme nombre, sièges et grcmdeurs. Note de M. G. 

 Cabanellas. 



« M. L. Thevenin vient d'exprimer [Comptes rendus, i6 juillet i883, 

 p. iSg, t. XCVlI),en théorème plus général, une utile remarque présentant 

 tous les caractères de certitude physique, et que la pratique usuelle con- 

 sacrait déjà sous plusieurs formes; un théorème formulé par M. Poilard 

 était une application, implicite, au cas particulier des piles shuntées. 

 Nous pensons qu'il n'est pas sans intérêt : i° de produire quelques ob- 

 servations au sujet de l'énoncé et de la démonstration, qui doivent être 

 serrés de plus près pour leur donner le surcroit de généralité qu'ils com- 

 portent; 2" de faire connaître, à cette occasion, une méthode de mesure 

 de la résistance inerte des systèmes simples ou complexes, méthode qui, 

 dans les circonstances perturbatrices en question, peut s'appliquer géné- 

 ralement, par exemple, soit avec le pont de Wheatstone, soit avec le dis- 

 positif à deux galvanomètres. 



» i°Il me semble à la fois plus général et plus net d'énoncer ainsi le théo- 

 rème : Si un système électrique quelconque, à l'étal permanent des tensions, est 

 relié par deux quelconques de sespoinls, à un second système électrique quelconque, 

 on peut, sans modifier aucun des effets du premier système sur le second, réduire 

 entre les deux points, le premier système à la simple expression d'une résistance 

 égale à la résistance inerte du système entre ces points, et à une force éleclromo- 

 trice égale à la différence des potentiels jirimitifs des deux points du premier sys- 

 tème. On voit, d'après cet énoncé, que le second système peut être quel- 

 conque et animé de forces électromotrices quelconques, car il n'y a aucune 

 raison de s'en tenir au seul cas de la fermeture du premier système sur une 

 simple résistance inerte. 



» En outre, ce théorème paraît comporter un énoncé plutôt qu'une dé- 

 monstration ; il suffit, en effet, de constater qu'à tout point de vue extérieur 

 au premier système et, par suite, à deux points quelconques lui apparte- 

 nant, ce premier système est évidemment un circuit ouvert pour ce qui est 

 extérieur, et la force éleclromotrice de ce circuit ouvert est nécessairement 

 la différence des potentiels manifestés en ces deux points, par cela même 

 que ledit circuit est ouvert au delà de ces deux points. Quant à la résistance 

 de ce circuit ouvert, elle est évidemment aussi la résistance inerte du sys- 

 tème, mesurée entre ces deux points. 



