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'1 » Du reste, dans la pratique courante, chaque fois que nous utilisons 

 un groupement quelconque de ab éléments de piles de résistances inté- 

 rieures Ret de forces électromolrices E (rt séries i\eb éléments en quantité), 

 nous ne faisons pas autre chose que d'admettre, sous une forme déjà com- 

 plexe, le théorème comme évident, puisque nous affectons à cet électro- 

 moteur résultant une valeur fiE de force électromotrice, égale à la diffé- 

 rence des potentiels primitifs des deux points, et une valeur — de résistance 

 intérieure, égale à la résistance inerte du système entre ces deux points ('). 



» 2° Voici la méthode de mesure : soit R la résistance inerte du système 

 entre les points A et B de potentiels V^ et Vb (primitifs) mesurés à circuit 

 ouvert, soit e = V^ — Vg . 



)) Fermons le circuit par une résistance extérieure r animée d'une force 

 électromotrice E tendant à produire un courant de sens contraire à e. Ap- 

 pelons Re la résistance apparente ou effective que nous observerons par 

 mesure directe, par exemple au pont ou au dispositif à deux galvanomètres, 

 pendant l'action de la force intérieure e. Si s et / sont la différence des po- 

 tentiels effectifs et l'intensité effective pendant la mesure, nous aurons 



Rp= -, mais s = c -+- R/, donc Rp = R -4- r; or 2 = ~i donc 



(') On peut s'c'ionner que, voulant généraliser, nous ayons établi une ilistiuclion entre 

 les deux systèmes électriques; la raison est que les forces électromotrices du second syslénie 

 peuvent être variables sans infirmer le théorème. Si le second système ne comprend que des 

 forces électromolrices invariables, on peut considérer la liaison d'un nombre (jiielconque de 

 seconds systèmes à un pareil nombre de couples distincts de points du premier sysième, mais 

 l'énoncé perdrait sa simplicité, car chaque force élcclromntrice et chaque résistance du pre- 

 mier sysième devraient être dcterniinécs sur l'ensemble lotal en action, moins le second 

 système considéré. Certaines applications rentrent cependant dans ce cas complexe. 



C) Avec le dispositif à deux galvanomètres, / étant le courant principal, r est la résis- 

 tance telle quelle du reste du dispositif extérieur, il comprend la source extéiieure d'élec- 

 tricité. Mais avec le pont, si a est le côté du parallélogramme continu à R^ et aboutissant 

 avec lui à la même extrémité du fil du galvanomètre du pont, b et c étant les autres côtés 



correspondants du pont, on a Be= — •, / et s se rapportent à Rj; quatrième coté du paral- 



f^ibi , , . 11. . . • 



lelogramme; /étant connu pour Rj;, on a î = — , et appelant s la résistance du dispositij 



E 



de la source d'électricité jusqu'au pont, on a /= , ; 



R,:+«^-(a,-^4.(J.^-^^^-^^_, 



E est la force électromotricc de la source du pont; r = a + s[lXj-+ n) 



lU-l-« O-tc 



