f 800 



ÉLECTRICITÉ. — Sur rinduclion produite par la variation d'intensité du courant 

 électrique dans un solénoïde spliérique. Note de M. Qdet. 



« Le problème que je me propose de résoudre n'est pas sans avoir 

 quelque intérêt, car, en supposant le solénoïde de même volume que le 

 Soleil et à la même distance que lui de la Terre, on pourra examiner si, 

 malgré son énorme distance et sans qu'il soit nécessaire d'attribuer à ses 

 courants électriques des variations instantanées d'intensité excessives pai- 

 rapport à celles de nos courants voltaïques, son induction est capable de 

 produire des effets sensibles. Nous verrons plus tard quelle équivalence il 

 y a entre le vrai Soleil et le Soleil fictif solénoïdal, an point de vue de l'in- 

 duction terrestre. 



» Considérons sur la surface d'une sphère une série de courbes circu- 

 laires, parallèles entre elles, se succédant à une distance constante et par- 

 courues par un même courant électrique dont l'intensité reçoit en tous les 

 points la même variation instantanée. Barlow avait construit xui solénoïde 

 de ce genre, dont les divers circuits étaient animés par un courant unique 

 et constant. La direction du rayon de la sphère, qui est perpendiculaire 

 aux plans des cercles et d'où l'on voit les courants se mouvoir de droite 

 à gauche, est l'axe du solénoïde. Par le point O, centre de la masse élémen- 

 taire induite 77/, je mène Ojc perpendiculaire à l'axe du système, Oz paral- 

 lèle à cette ligne et Oy perpendiculaire au plan zOx, à gauche de Oz per- 

 sonnifié et regardantes^. L'action inductrice de chaque courant circulaire, 

 par conséquent celle du solénoïde, est une force appliquée à la masse 

 771 et dirigée suivant 0/ ou en sens opposé, suivant que la variation instan- 

 tanée est positive ou négative. Lorsque la distance de la masse induite est 

 suffisamment grande, l'action due à un seul courant circulaire se calcule 

 par cette expression, que j'ai démontrée dans les Comptes rendus du 10 sep- 

 lea)bre dernier, 



IC rli TTa'- . 

 B = — /« — -zrr^ SUU . 



R' est la dislance du point O au centre c du courant considéré; e' l'angle 

 que R' fait avec l'axe du solénoïde; p' le rayon du courant circulaire dont 

 c est le centre. Je désigne par u la latitude du circuit C par rapport au 

 plan mené du centre G de la sphère perpendiculairement à l'axe du sys- 

 tème; par 3 la distance Gc; par p le rayon de la sphère; par R la distance 

 OG et par a l'angle que R fait avec l'axe du solénoïde. On a immédiatement 



