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 ipinpératnre constante a. Il y aura lieu de distinguer alors pour ce corps 

 froid nue première déperdition [p) par rayonnement, et une secoiule('7) 

 par contact avec l'air. De même, le corps chaud qui touche de l'air à la 

 tenipéralui'e supposée constante b aura ime première déperdition (s) par 

 rayonnement, el une seconde (y) par contact avec l'air. Les équations 

 différentielles deviennent alors 



|-î = ^(^-^)^-c(->'-^') + ^-^' 



( ) \ 



Or ces équations donnent, par intégration, des fonctions y et x de la 

 forme (2) irjdiquée par Tchscrvation. 



» III. J'ai fait la vérification directe suivante. Un thermomètre placé 

 dans l'air ambiant, entre le corps froid et l'enceinte maintenue à 0°, in- 

 dique d'abord un échauffement peu rapide, puis une température station- 

 naire très basse, et enfin un refroidissement extrêmement lent. Ces faibles 

 variations, s'appliquant à la très petite masse de l'air, justifient la petitesse 

 de l'erreur commise en admettant a et b constants. J'ai, du reste, effectué 

 les crdculs complets, en admettant, par exemple, a variable. Ils sont beau- 

 coup plus longs sans donner un accord plus grand avec l'expérience. Je 

 pense donc qu'il faut se contenter des formules (2). 



» IV. Les calculs qui donnent les chaleurs spécifiques C et F et la 

 conductibilité X constrvent la même forme qu'avec les formules (1). Quant 

 à la détermination des paramètres à l'aide des observations, voici la marche 

 très simple que je suis ordinairement. 



Soient quatre groupes d'observations simultanées 



^oy J t) ^ I 1 J I ■^2)/2 '^31 J 31 



faites à des intervalles de temps égaux à ^. On a 



F "" (j-i— J2)'— (jo — /i) [r-2 — yz) 



. c . 



Chaque valeur différente de (j; fournit une détermination de -• On tire 



donc d'une même expérience des résultats qui peuvent être assez nom- 

 breux et donner une moyenne d'autant plus probable qu'ils sont plus 

 concordants. 



» Ce calcul suffit pour déterminer les valeurs spécifiques. Si l'on veut, 



