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 » La fonction II de Hertz est alors égale à 



-&" 



f' F(ii-hr — V()du r' ¥^{ti + Vl—r)du 



i u ' •-'il 



)) Si nous posons 



'/. — Il + r — \ 1 . 3 = ?< + \'/ — /■, 



K, =/ + /■, ~ \'/, 'i, =/+ V/ — /•,, 



il vient 



P. 



"■ F(a)r/a , rP' F,(?)c^? 





» Tous les phénomènes dépendent de la dérivée -r-» puisque la force 



mae;nélique est égale à cette dérivée elle-même; que les composantes de 



1 r .1 • . d-n fl-n i du. ^ ... , p 



la lorce électrique sont — , , et -^v H — -f-', et que les lignes de lorce 



électrique ont pour équation p -y- = const. Calculons donc cette dérivée, 



il vient 



dn ^ F(a,) ^ _ F(«o) i_ F^PiL e. + F.(Po) _t. 



» Supposons que le point M soit voisin du point A et par conséquent 

 éloigné du point O; /„ différera peu de :; ; le quatrième terme sera négli- 

 geable et le second se réduira à 



p 



M Si nous supposons que 



Y,(.v) = \VÇ?J—x), 



le premier et le troisième terme pourront être confondus en un seul, 

 car on aura 



F,(!î,)=XF(a.). 

 » Si nous posons alors 



p ^ r, siucp, l — Z ^= 7\ COS(p, 



il viendra 



du F »-i) /. <f . . <»\ ■>.¥(: — y t) 



-r- — — ^-^ tane - — k cot - — — ^ 



dç> /•, \ '^ T 2/ p 



C. R., 1893, 2' Semestre. (T. CWII, N° 19.) 83 



