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nomètre n'est pas troublé, on pourra dire que la résistance réelle r équivaut 

 à la résistance fictive nM par laquelle les deux circuits se trouvaient en 

 relation pendant les phénomènes d'induction, et l'on écrira 



Il 



» Il n'est donc nécessaire de connaître avec précision que la seule 

 résistance r : on pourra constituer cette résistance par un ohm étalon. 



» Comme application, j'indiquerai tout d'abord un contrôle. On sait 

 que, pour deux bobines sans fer, I, II, on doit nécessairement avoir 



Ml' = m;,. 



» Voici un cas particulier : 



Ml' = o"''"^ 04966 , m;, = o"''"^ 04968. 



» J'ai constaté que cette réciprocité des coefficients d' induction n existe plus 

 quand les bobines contiennent du fer. Les mêmes bobines ont donné, avec 

 un noyau de Cl de fer doux, 



M|' = o«'"% 5290 , M|, = o"^"'^ 55o4 . 



» L'écart est bien réel; il n'est pas dû à un effet de saturation du fer, à 

 un défaut de proportionnalité entre l'aimantation et l'intensité du courant 

 inducteur; car, en doublant cette intensité, on retrouve les mêmes valeurs 



MJ' = o"^"", 5291 , M|, = o"="% 5490. 



» II. Coefficients d'induction propre. — Dans un pont de Wheatstone, 

 trois branches sont sans induction; la quatrième contient la bobine étu- 

 diée. Le pont est réglé pour un courant permanent; c'est le premier 

 circuit du galvanomètre différentiel qui sert à constater l'équilibre. 



» Le commutateur tournant envoie, n fois par seconde, un coiu'ant 

 induit de fermeture dans ce galvanomètie, que l'on ramène au zéro au 

 moyen du circuit compensateur dont le courant est toujours fourni par la 

 même pile. 



» On arrête alors le commutateur et l'on dérègle le pont d'une faible 

 quantité r. Si l'équilibre du galvanomètre se trouve rétabli, on pourra 

 dire que la résistance réelle /• a agi comme la résistance fictive /iL; abs- 

 traction faite d'une correction peu importante, on aura donc 



l.= '-r. 



n 



