( 728 ) 

 d'une sphère diélectrique par un corps électrisé), les deux théories se trou- 

 vent être d'accord entre elles et, semble-t-il, d'accord avec l'expérience. 



» 3° Enfin une force F^ = jf\i. sinO, perpendiculaire à la fois à la direc- 

 tion du champ^ et à celle de la densité \i. de masse vectorielle électrique, 

 et proportionnelle à l'aire /"y-sinO du parallélogramme construit sur/et ]i. 

 comme côtés, 6 désignant l'angle de ces deux vecteurs. Cette force n'existe 

 que dans l'état variable du champ, puisque dans l'état d'équilibre on a la 

 condition ;y. = o, qui exprime que le champ électrique admet un potentiel. 

 Jusqu'ici aucune mesure précise de forces, permettant de vérifier la for- 

 mule de F^, ne paraît avoir été faite dans l'état variable du champ élec- 

 trique. 



» Jpplication de ces formules au champ magnétique. — La théorie du 

 Magnétisme, entièrement analogue à celle de l'Electricité (sauf en ce qui 

 concerne les phénomènes de conductibilité), conduit à des formules iden- 

 tiques aux précédentes pour les forces qui agissent sur un corps placé 

 dans un champ magnétique. Ainsi la force magnétique F par unité de vo- 

 lume est la résultante : 



» i" D'une force Fp=/'p (conforme à la loi de Coulomb); 



)) 2° De la force F;,= — ~j y-, ( t ) dans un milieu non homogène 

 (action du champ sur un corps para ou diamagnétique); 



» 3° Enfin d'une force F(j,=: -r/]j-sin9, qui n'existe que dans les parties 



du champ oîi il n'y a pas de potentiel magnétique ([j. ^ o). Ainsi, dans le 

 champ créé par des aimants fixes, cette force est nulle. Par contre, à l'in- 

 térieur d'un conducteur parcouru par un courant, la densité \}. de masse 

 vectorielle magnétique n'étant autre chose que la densité i du courant 

 (t. CXVI, p. 1439), chaque unité de volume du conducteur est soumise à 

 une force Y^ perpendiculaire à la fois à l'intensitéydu champ magnétique 

 et à la densité i du courant (considérée comme vecteur), et égale, au fac- 

 teur T près, à l'aire du parallélogramme //sin 9 construit sur/ et «comme 



côtés. C'est la loi bien connue relative ii l'action d'un champ magnétique 

 sur un courant; et, pour établir cette loi a priori par la formule de F^, 

 nous n'avons besoin que d'invoquer l'identité [j. = i, qui résulte de l'expé- 

 rience de Biot et Savart. 



» Une vérification expérimentale aussi précise de la formule de F^ pa- 

 raît justifier la théorie que Maxwell a proposée pour le cas d'un champ 



