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 » Posons, pour simplifier, 



et considérons le vecteur w qui a pour composantes w^:, Wy, w^. On aura 

 alors 



» La force F par unité de volume au point (a?, y, s) s'exprime donc 

 uniquement an moyen du vecteur w, et peut être considérée comme la 

 résultante des deux forces suivantes : 



» 1° Une force -^, proportionnelle à w et ayant même direction que ce 



vecteur; elle n'existe que dans les conducteurs, puisque 6 est infini dans 

 les isolants (c'est l'action du champ magnétique sur le courant); 



» 2° Une autre force — -r-; proportionnelle à la dérivée géométrique 



-^ et ayant même direction que ce vecteur (force développée par la varia- 



tion du champ). 



)) Le vecteur w, qui joue ici un rôle important, est, comme le montrent 

 les formules de w^, Wy, w,, perpendiculaire à la fois aux directions des 

 intensités électrique /^ et magnétique /,„ du champ, et égal, au facteur lii: 

 près, à l'aire du parallélogramme construit sur /^ et /„, comme côtés. 



» La vérification expérimentale des formules (2), qui présenterait un 

 grand intérêt théorique, paraît assez compliquée en général, surtout pour 

 les corps conducteurs. Dans le cas des isolants, où 9 est infini, si, au lieu 



de la force instantanée F, il s'agit de déterminer l'impulsion totale / F dt 



de cette force pendant une période très courte (ï, — z,, ) où le champ 

 passe d'un état initial d'équilibre à un état final d'équilibre, on arrive au 

 résultat très simple 



.("'''"=.("? w^'^pt-.-^)- 



» Exemple. — Supposons que, dans un parallélépipède rectangle (a, p, y) 

 formé d'une substance isolante, on ait développé : 1° un champ électrique 

 uniforme d'intensité /è parallèle à l'arête a; 2° un champ magnétique uni- 



