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» IV. Mais quand l'clher n'est plus libre, c'est-à-dire occupe les inter- 

 valles des molécules composant un corps de densité p,, les actions molécu- 

 laires de la matière pondérable sur l'unité de volume d'éther peuvent n'être 

 pas négligeables. 



» Elles le seraient, à la vérité, si ces molécules pondérables suivaient com- 

 plètement l'éther ambiant dans ses vibrations, ou si leur ensemble parti- 

 cipait aux déformations J, g de l'éther; car, évaluées à la manière des actions 

 précédentes, elles se trouveraient alors représentées proportionnellement, 



entre unités de masse, par le coefficient -\ j et, en tenant compte des masses 



effectives qui les exercent et les subissent, par le coefficient ^a.ç,z= u..—, 

 \ ^ P? Pi 



vu les densités p, p, de l'éther et de la matière pondérable : ce qui ferait 



d'elles, comparées (quant à leur action totale sur l'unité de volume) aux 



actions atomiques de coefficient jy,, une fraction de celles-ci exprimée 



par iii -P- = —^, c'est-à-dire tout à fait insensible, quoique d'uu ordre de 



petitesse moins élevé que les actions moléculaires propres de l'éther. 



» Seulement, les molécules pondérables, infiniment plus massives que l'é- 

 ther qui les entoure, se remueront à peine sous l'impulsion de celui-ci, tout en 

 prenant sans doute une fraction notable de sa quantité de mouvement; de 

 sorte que leurs déplacements, lors du passage des ondes lumineuses ou calori- 

 fiques, ne seront presque rien à côté des déplacements périodiques E, ri, "(, de 

 l'éther contigu. De là, enlre chaque atome éthéré et les molécules pondé- 

 rables assez nombreuses qui exercent sur lui les actions moléculaires dont 

 il s'agit ici, des variations de distance et, par suite, d'attraction ou de ré- 

 pulsion, incomparablement plus fortes que celles que produiraient de 

 simples déformations continues communes aux deux espèces de matière. 

 C'est ainsi que passe à un ordre de grandeur plus élevé, au point de pou- 

 voir devenir sensible, l'action totale exercée sur chaque atome d'éther par 



tuer, dans les corps palpables, que des molécules imperceptibles, et, dans l'éther, 

 qu'un milieu indéfini, c'est-à-dire sans limites précises. L'élasticité due à ces der- 

 nières actions ne paraît donc pas réaliser les conditions de stabilité imposées à la pré- 

 cédente, surtout quand il ne s'agit que des fugitives et minimes ruptures d'équilibre 

 causées par les radiations lumineuses. Ne pourrait-on pas s'expliquer de la sorte, jus- 

 qu'à un certain point, ce fait bien surprenant, mais regardé comme certain et fonda- 

 mental par les physiciens, que la vitesse de propagation des ondes longitudinales dans 

 l'éther a son carré nul (sinon même un peu négatif), ou que les deux coefficients d'é- 

 lasticité ),, [J. de Lamé y vérifient sensiblement la condition X -h 2jj. = o? 



