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les molécules pondérables environnantes, mais qui cependant ne le 

 touchent pas, c'est-à-dire en sont à des distances plus grandes que le rayon 

 d'activité des actions atomiques ('). D'ailleurs, à très peu près, cette petite 

 force ne variera pour un même atome qu'avec les trois composantes ac- 

 tuelles ^, n, "C, de son déplacement vibratoire, puisque celui-ci définit à lui 

 seul, très sensiblement, le changement de configuration survenu, à partir de 

 l'état d'équilibre, dans le système de l'atome èthèré et de V ensemble des molé- 

 cules. Chacune de ses composantes sera évidemment une fonction linéaire 

 de ^, -/), '(, quand les déplacements de l'éther resteront assez petits. 



» V. Enfin, l'éther très voisin d'une molécule pondérable, ou la tou- 

 chant au sens indiqué ci-dessus, et qui sera actuellement divisé par elle à 

 la manière d'un fluide traversé par un projectile, éprouvera de la part de 

 cette molécule une certaine résistance totale, localisée tout autour dans 

 un petit espace, et que nous essayerons bientôt d'évaluer. Pour le mo- 

 ment, contentons-nous d'appeler — R^, — R^, — R. ses trois compo- 

 santes suivant les axes; et, en les supposant connues, formons les trois 

 équations de mouvement de la particule d'élher située, à l'époque actuelle, 

 dans un Aolume élémentaire n, de dimensions incomparablement plus 

 petites qu'une longueur d'onde lumineuse, mais jugé cependant assez 

 étendu pour contenir à peu ])rès autant de molécules que tout autre vo- 

 lume voisin pareil, ou pour que la densité moyenne de la matière pondé- 

 rable n'y diffère pas de sa valeur générale p,. 



» A cet effet, observant que, très sensiblement, l'éther occupe tout 

 l'espace w ou y a la masse pnï(vu le peu de place, relativement, tenu par les 



molécules pondérables), égalons la force motrice pcj — "!^' de cet éther 



à la somme des actions exercées sur lui soit par l'éther extérieur, soit par 

 les molécules pondérables (intérieures ou extérieures) aux distances des 

 actions intermoléculaires, soit enfin, aux distances de l'ordre de celles des 

 actions atomiques, par les molécules pondérables intérieures au volume cï, 

 les seules d'oia émanent sur l'éther intérieur des actions de cette nature. 

 » Les premières, constituant l'élasticité de l'éther, donneront en tout, 



(') De même, le flux de clialeur traversant la surface libre d'un corps atlierinane, 

 flux qui serait comme infiniment petit si la température variait avec continuité du 

 corps à l'éther extérieur, est rendu sensible, el comparable aux flux ordinaires de 

 conductibilité entre corps en contact, par le fait d'un saut fini de température à la 

 sortie. 



C. R., 1893, 2' Semestre. (T. CXVII, i\° 2.) 12 



