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 de simples considérations d'homogénéité, obtenir de suite cette relation 

 sous la forme 



(2) l- — WkX, 



N étant une constante numérique qu'on fait ensuite égale à l'unité. 



» A-t-on réellement le droit de considérer comme rigoureux les rai- 

 sonnements qui conduisent à la relation \ = /c = X — i dans le système 

 électromagnétique, ce qui revient à faire N égal a l'unité, puisque ces 

 mêmes raisonnements, en restituant les constantes dans les calculs, con- 

 duisent à la relation (i)? 



» On peut suivre pour arriver à cette relation des méthodes très diffé- 

 rentes; dans l'exposé de ces méthodes, telles qu'elles sont présentées 

 aujourd'hui dans les divers Traités et Ouvrages spéciaux, on ne fait inter- 

 venir l'expérience en aucune façon; il semblerait donc que la relation en 

 question (i) soit établie mathématiquement, sans faire appel à aucune dé- 

 termination numérique expérimentale. Or il est facile de voir que, quelle 

 que soit la marche adoptée, on vient se heurter à un postulalum qu'il est 

 impossible d'éviter et que la formule de Laplace ne |)eut établir le lien 

 entre celles de Coulomb et d'Ampère qu'à un facteur numérique près que 

 l'expérience seule peut déterminer. 



» Cependant, comme la difficulté se présente sous des formes en appa- 

 rence différentes suivant la marche suivie, des savants dont l'autorité est 

 du reste indiscutable pensent qu'il est possible, par le choix de méthodes 

 convenables, d'éviter le postulatum et, par suite, toute détermination 

 expérimentale. Pour cette raison, j'examinerai rapidement cinq méthodes 

 choisies dans divers auteurs, de manière à présenter les différents types 

 de raisonnement qui ont été suivis. Pour plus de généralité, au lieu d'ap- 

 pliquer les formules à un système particulier, je conserverai dans les cal- 

 culs les coefficients A, A et «A, de manière à arriver dans tous les cas à la 

 relation (i). 



» I. Le moment de l'action qui s'exerce entre deux aiinants de moments magné- 

 tiques M, M' est, en désignant par cp une fonction des angles définissant la position 

 réciproque des deux aimants et qu'il est inutile de spécifier ici, 



(3) S'i^ = -jr- X f- 



» Si l'on substitue au premier aimant le petit courant plan is normal à sa direction, 



