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le moment de laction calcula par la formule de Laplace est 



(4) ^^=—jr- X?- 



» Il aura la même valeur que le précédent si Ton a 



(5) AM = Xk. 



» Le théorème relatif à l'équivalence entre les aimants et les courants permet de 

 substituer à l'aimant restant M' le petit courant plan normal qui lui sera équivalent si 

 l'on a 



(6) kW=li's' 



et le moment de l'action devient, en remplaçant M' par sa valeur dans (4), 



(7) ''' = ^Â7^^?- 



» En faisant directement le calcul au moyen de la formule d'Ampère, on trouve 

 pour le même moment 



(b) d\^ — —-^— X'f, 



par suite 



(i) V-~kÂ,. 



■» Il n'y a, évidemmenl, rien à objecter à la première substitution, la 

 relation (5) étant numériquement satisfaite, l'aimant M et le courant ù 

 s'équivalent quant à leur action sur l'aimant M'; mais, dans la seconde 

 substitution, l'équivalence entre l'aimant M' et le courant i's' a lieu par 

 rapport au courant is substitué à l'aimant M : elle ne saurait donc être 

 exprimée par la relation (6) (laquelle est établie dans le cas d'actions 

 s'exerçant sur une masse magnétique) qu'à un facteur numérique près; 

 faire ce facteur numérique égal à l'unité revient au fond à admettre que : si 

 un aimant et le petit courant plan normal à sa direction ont même action 

 sur un aimant, ils ont aussi même action sur un petit courant plan normal 

 à la direction de cet aimant. Or l'expérience seule pourrait établir ce fait; 

 je reviendrai sur ce point. On peut encore dire que : les^ relations (5) 

 et (6) n'imposent pas forcément la même unité aux courants i et i', et que, 

 par suite, on arrive à un système qui n'est plus forcément cohérent. 



» II. Soient, d'une part, un solénoïde illimité dans un sens, dont ses spires de sec- 

 lion s' et distantes de /' sont traversées par un couraut d'intensité i', et une masse 



