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magnétique m' placée au pôle de ce solénoïde ayant même action que lui sur un élé- 

 ment de courant; on aura la relation 



(9) —u-—\m'. 



» Soient, d'autre part, un aimant de moment ml et le petit courant plan normal à 

 sa direction is ayant même action que lui sur une masse magnétique, on aura 



(10) kml^zXis 

 et, par suite, 



(.0 i^^kx'-p^. 



i m is 



» Le postulaliim est ici plus difficile à spécifier que dans le cas précé- 

 dent : si l'on suppose, par exemple, les valeurs de /, m, s égales à celles 

 de /', m', s, on arriAera à la relation (i) en supposant que i soit égal à i'i; 

 de même que précédemment, rien ne prouve que les courants se trouvent 

 dans ces conditions rapportées à la même unité et, par suite, que le sys- 

 tème soit cohérent; c'est donc, en général, en admettant entre /, m, i, s, 



l', m', i', s' la relation 



Im i's' 



l'ni'Js ^ ^' 

 relation qu'il faudrait vérifier par l'expérience, qu'on arrive à 



(i) \^ = kx. 



» III. On établit d'abord que l'action réciproque entre deux éléments ds, ds' de 

 contour de deux, feuillets magnétiques de puissance *, «I»' est représentée par 



k^^' dsds' 



(i2) /:= (acosO — Scosacosa'). 



» D'autre part, entre la puissance <I> d'un feuillet et l'intensité du courant limitatif 

 équivalent, on a, en conservant les coefficients, 



(i3) k'^ = li'; 



I 1 , -. , Xi Xi' 



en remplaçant dans (12) <!> et * par — cl -^7 , on aura 



A" A 



l-ii'dsds' , . 3 ,, 



(l4) /= -, — 5 (2cos0 — ^cosacosa'). 



a' /"" 



}■> 



n C'est la formule d'Ampère dans laquelle cAa est remplacé par — • 



a" 



» On retrouve donc encore 

 (i) \^=kX. 



