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de similitude k, pourront aisément s'écrire 



( (~ + -pl -f- 1— ) -J^^- = o (partout), -^ — o (aux distances infinies de l'origine), 

 1 \a.r'- ay'^ ciz'J okX. "■' ^ pAA 



\ (rif d df d df d\ p _ dl f. ^ 



» Ces équations en— ^, étant identiques à celles qui régissent la pres- 

 sion dans le fluide idéal, où /> est évidemment une certaine fonction F de 

 x' ,y', z' , on aura, dans le fluide proposé, comme formule générale de p 

 pour tous les cas d'obstacles semblables. 



(7) y.= oA-XF 





» Sur un élément superficiel dn de l'obstacle réel, les trois composantes 

 de la pression recevront donc, par unité d'aire, leurs valeurs relatives à 

 l'élément homologue de l'obstacle idéal, multipliées par p^K : ce qui leur 

 fera prendre, sur l'aire effective du, leurs valeurs pour l'aire homologue de 

 l'obstacle idéal, multipliées par p/tX et par le carré kr du rapport de simi- 

 litude. Par suite, sur l'obstacle tout entier, la pression du fluide aura ses 

 composantes R^, R^, R-, suivant les axes, égales à leurs valeurs sur l'ob- 

 stacle idéal, que j'appellerai respectivement a, /', e, multipliées encore 

 par le facteur commun p^' X, force motrice que la cause extérieure ou géné- 

 rale sollicitant le liquide développerait sur la masse fluide p^' déplacée par 

 l'obstacle, si celui-ci n'existait pas. 



» Appelons de même/, b, d', par unité de la force motrice analogue 

 mais dirigée suivant l'axe des y, les composantes de la pression que sup- 

 porte l'obstacle; enfin, e', d, c, encore ces composantes par unité de la 

 force motrice, mais quand celle-ci est p/c-'Z; et, en observant que m dési- 

 gnera très bien la masse pA^ du liquide déplacé par l'obstacle, puis (vu la 

 forme linéaire des équations) superposant simplement les trois systèmes 

 de pressions, il viendra les formules générales cherchées de la poussée 

 dynamique (R^, R^, Rj) exercée sur l'obstacle par le fluide ou (en chan- 

 geant les signes) de la résistance égale et contraire opposée au fluide : 



1 l\^= m{aX -h/Y -h e' Z ), 

 (8) : Ry. = m(bY-hdZ -h/'X), 



{ R^=:/7ï(cZ -HeXH-r/'Y). 



