( 143 ) 

 une première étude, des accélérations seules; car le nombre énorme de vi- 

 brations par seconde, en rendant très rapides les changements de phase, 

 élève, en quelque sorte, l'ordre de grandeur des accélérations, comparati- 

 vement à celui des vitesses. Celles-ci, toutes choses égales d'ailleurs, se 

 trouvent dès lors masquées dans R,;, R,, Rz\ et l'on conçoit très bien 

 qu'elles n'y acquièrent un rôle sensible que lorsqu'il s'agit d'étudier des 

 phénomènes de seconde approximation, comme est, par exemple, Vab- 

 sorption (saufk l'intérieur de corps très opaques ou athejmanes). 



» On est donc conduit à prendre, pour les composantes R^., R_,, Rj de 

 la résistance locale de chaque molécule pondérable au mouvement vibra- 

 toire de l'éther, des fonctions linéaires des accélérations de cet éther lui- 

 même, mais avec des coefficients A, B, C, D, E, F, D', E', F' très supérieurs 

 à ce que sont les produits ma, nib, me, md, me, mf, md', me', mf dans les 

 formules (8). Et il vient ainsi les expressions suivantes de R^, R^, R^, pour 

 rendre complètement explicites en H, r,, '( les équations (2) du mouvement 

 de l'éther : 



» On voit que, par exemple, dans le cas simple de molécules pondéra- 

 bles à plans rectangulaires de symétrie orientés suivant les plans coordon- 

 nés, cas où les six coefficients D, E, F, D', E', F' sont nuls, chaque molécule 

 pondérable ne fait qu accroître fictivement la masse de l'éther ambiant, comme 

 l'avait peut-être entrevu Fresnel, d'une quantité k, ouV>, ou C, déterminée pour 

 les mouvements qui s' effectuent suivant chaque axe. 



» Il est évident que si les accélérations vibratoires de la matière pondé- 

 rable n'entrent pas dans les formules (9), c'est uniquement parce qu'elles 

 sont négligeables devant celles de l'éther : saus quoi elles s'y trouveraient 

 retranchées de celles-ci. Il ne peut, en effet, y avoir de résistance réci- 

 proque entre chaque molécule et l'éther environnant, dans leur mouvement 

 vibratoire, qu'autant que ce mouvement n'y est pas pareil, savoir, à raison 

 de la différence de leurs déplacements suivant chaque axe, considérée sinon 

 en elle-même, du moins dans sa dérivée seconde par rapport au temps. 

 Donc, quand le corps que l'on étudie sera non plus fixe, mais animé d'une 

 translation rapide, de manière à être ballu |>ar \n\ éther toujours non- 



