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» MM. Sauvage et Pulin (') ont placé, au-dessous du niveau de l'eau 

 d'une chaudière, un orifice très convergent (m = i,o3']3, a =: o,4758). 

 J'ai réussi à analyser les phénomènes en apparence complexes de cet 

 écoulement. Il existe, pour chaque température T, un mélange normal 

 stable, dont le titre en vapeur x, = o,ooi3i8T. J'en obtiens sensiblement 

 le débit en divisant par \'cc, celui de la vapeur sèche (-) : 



Nombre d expériences. I. 1. 4. 1. 4. 3. 2. 2. 



Pression abs. moy. au niveau de l'orifice 26", 07 33», 07 4o")85 43", 07 55", 88 60", ()3 63", 5o 65", gô 



T Cailletet et Collardeau = f„+36o 388°, 9 396», 7 4o3»,6 4o7%9 .'(i5%2 4i8°,5 421°, 2 452°, 7 



riL par seconde et par cent, carré = o , i ct i / ^ "'° f '^n- ' "'^i^g <>''^.74 o''8,89 o''s,9'| i''8,i6 i'''',29 i^b.Si i'''',4" 



y o , 001 j loi 



^,. ^ ( Dernière expérience o''s.7n 0^8.90 l's.iS 1^8,02 i''e,i6 i''e.29 i''s,3i i''s,4^ 



Séries Sauvage. J _,, .. . ■ i,' - k- .,„ .ik •« i^s f,n i''5 '.6 



° ( Dobit moyen par série )i » i''S,i3 « i''S,20 l'^.Jd 1 ",4" i ".-1" 



» Le mélange jaillit au titre normal dès que l'orifice est réchauffé. Il 

 possède l'homogénéité des gaz dont il suit les lois, sauf pour les débits à 

 pressions basses, visiblement troublés par des projections d'eau. Le titre de 

 la vapeur naissante croît donc avec la pression. La veine présente la brisure 

 caractéristique d'un jet liquide projeté contre un disque solide. C'est une 

 sorte de paraboloïde tangent par son sommet à la tranche de l'orifice, et 

 cela confirme mon hypothèse relative à la solidité de l'onde de rupture sur 

 laquelle V expansion et la cohésion des gaz s'équilibrent exactement. 



n Première hypothèse. — Les éléments de cette onde prennent, norma- 

 lement à sa surface, une vitesse égale au quotient par /« de la vitesse du 

 son dans le fluide à T^. Sa courbure change de sens avec to^i, ce qui jus- 

 tifie l'existence d'un centre de compression spécial à chaque orifice. Ce 

 centre est placé au sommet de l'orifice conique de i3°; l'onde sphérique 

 concave, de surface m = i.oSyS, retarde sur le son. Il est rejeté à l'infini 

 aval pour l'orifice adiabatique, l'onde plane de surface m = i accompagne 

 le son. Enfin il part de l'infini amont pour les orifices contractés, l'onde 

 convexe de surface m <^ i avance sur le son. Un équilibre analogue, ré- 

 gnant à la surface de rupture d'un fil débité à la filière par une traction 

 croissante, impose une limite semblable à la vitesse d'écoulement du mé- 

 tal. La cohésion des fluides, fonction du temps, doit se comparer à la vi- 

 tesse de propagation des vibrations infiniment petites; vitesse du son, 

 pour les gaz, de la lumière pour l'éther. 



» Deuxième hypothèse. — En comparant à 3^s deux jets limites de va- 



(') Ann. des Mines, 9" série, t. II, p. 192. 

 (') Comptes rendus, t. CXVI, p. 869. 



