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chaque coté de la surface de séparation, ainsi que leurs dérivées pre- 

 mières suivant le sens normal. En d'autres termes, les trois fonctions ^, 

 Y), ^ de X, y, s présentent un contact du premier ordre à la jonction de 

 deux milieux. Il faut, toutefois, ajouter l'hypothèse, moins invraisem- 

 blable pour l'éther que pour les corps limités ('), d'une valeur nulle, ou 



(') Comme on a vu plus haut, en note, au n" III. La circonstance qui limite chaque 

 molécule pondérable, c'est-à-dire qui l'empêche de s'étendre jusqu'à ses voisines ou 

 de se réunir à celles-ci, est probablement la forte répulsion physique s'exerçant aux 

 plus petites distances intermoléculaires et qui, lorsqu'elle vient, dans un agrégat d'a- 

 tomes doué d'une densité sensible, se joindre aux répulsions chimiques (exercées de 

 beaucoup plus près), par suite d'une extension suffisante de l'agrégat, y rend sans doute 

 la somme des répulsions excessive, ou trop forte pour être neutralisée par les attrac- 

 tions chimiques exercées aux distances intermédiaires. De ce défaut d'équilibre doit 

 résulter la destruction de l'agrégat soit par contraction ou retrait, soit par détente 

 avec dissémination uniforme. Dans le premier cas, les répulsions physiques laisse- 

 raient subsister uniquement, à l'intérieur de l'agrégat, de petites molécules éparses 

 çà et là un peu partout, centres de condensation dont chacun aurait bientôt repoussé 

 jusque dans la sphère chimique d'attraction de ses voisins la partie de l'agrégat d'a- 

 bord interposée aux distances critiques signalées ici; et l'on obtiendrait ainsi un 

 corps à molécules, un corps palpable. Dans le second cas, la dissémination presque 

 infinie ou, pour ainsi dire, la volatilisation de l'agrégat, en un éther impalpable ou 

 comme sans masse, ne s'arrêterait qu'après la disparition de quelques fortes répul- 

 sions chimiques exercées aux moindres distances, disparition exigeant un écartement 

 suffisant des atomes les plus proches. 



Il suit de là que, dans l'éther, un certain appoint de forces élastiques doit être 

 fourni par ces répulsions physiques, très considérables (ou de l'ordre des attractions 

 chimiques exercées d'un peu plus près), qui font défaut dans les corps pondérables 

 à cause des vides intermoléculaires. Or de pareilles répulsions, exercées à des distances 

 plus grandes que les attractions chimiques leurs antagonistes dans l'état naturel, 

 nuisent à la stabilité du milieu, du moins pour certaines déformations élastiques ou 

 imperceptibles. Quand, par exemple, les déplacements ?, t], Ç ont la forme simple 

 ^ r= ax, Tj =; o, Ç :=: o, OU correspondent à une simple dilatation linéaire uniforme a 

 suivant les x, tous les couples d'atomes dont la distance /■ est plus ou moins voisine 

 de celle à laquelle cessent les attractions chimiques et commencent les répulsions phy- 

 siques éprouvent une diminution d'attraction ou un accroissement de répulsion qui 

 favorise la dilatation a au lieu d'y résister; et, si les actions de cette sorte, évi- 

 demment nombreuses à travers un élément plan normal aux x, y sont en tout assez 

 influentes, l'action totale N^^ produite sur l'élément par la dilatation de même sens a 

 ne sera pas une traction, mais s'annulera, ou constituera même une pression propre- 

 ment dite, au point d'avoir son rapport à a négatif. Or ce rapport est justement 

 X -1- ajji. 



Mais la simple propoi tionnalilé des actions interatomiques survenues ainsi suivant 



