( '9^ ) 

 plutôt légèrement négative, du rapport -j et aussi, quand il s'agit 



de la réflexion à la surface d'un corps opaque, compléter dans celui-ci 

 l'expression (g) des résistances R^, R^, R, par des termes respectivement 



proportionnels aux composantes ''' — de la vitesse, ainsi que nous l'a- 

 vons indiqué vers le commencement du précédent numéro. 



» Or, il se trouve que les conditions de continuité s'offrent d'elles-mêmes 

 dans la manière exposée ici de concevoir les ondes lumineuses. Car, 

 d'abord, l'élher formant un milieu continu, dont les corps ne changent 

 sensiblement ni l'élasticité, ni la densité, les déplacements i, ri,Z, y varient 

 graduellement partout. En outre, si l'on considère un mince feuillet maté- 

 riel, pris à la surface de séparation avec ses deux faces respectivement dans 

 l'un et l'autre milieu, et d'une épaisseur très inférieure à une longueur 

 d'onde (quoique comprenant toutes les couches de transition), l'équilibre 

 dynamique de ce feuillet exige que les pressions élastiques sur ses deux 

 faces soient égales, comme il arrive, du reste (à moins qu'il ne s'agisse 

 d'une pellicule liquide fortement courbe, mettant en jeu la tension superfi- 

 cielle), dans toutes les questions analogues où il y a des pressions à consi- 

 dérer. 



» Mais, vu la constance de l'élasticité de l'éther, c'est-à-dire de 1, jj., et 



chaque axe coordonné, à la dilatation a qui les fait naître, cessera d'être admissible 

 et, par suite, le même raisonnement ne s'appliquera plus (du moins complètement), 

 dès qu'il s'agira de dilatations ou contractions perceptibles, c'est-à-dire sortant des 

 limites d'élasticité que resserre presque jusqu'à zéro la grande fluidité du milieu. 

 Rien surtout n'empêche que l'éther, tout en étant de constitution instable à l'égard 

 des changements de volume, pour ainsi dire infiniment petits, dans les circonstances 

 délicates où y apparaissent des traces de rigidité, résiste cependant, comme les fluides 

 qui nous sont familiers, aux. contractions cubiques sensibles; car, plus encore que 

 dans les autres fluides, il s'y produit comme l'on vient de voir, aux plus petites di- 

 stances existant entre ses éléments, d'énormes accroissements des répulsions, dès que 

 ces distances diminuent dans un rapport appréciable, ou, du moins, dès que l'éther 

 tend à former un agrégat atomique uniforme d'une certaine densité. 



Ainsi, les deux élasticités de forme et de volume, réunies dans tous nos solides, 

 semblent réciproquement s'exclure chez lui, la seconde y disparaissant dans les 

 étroites limites où s'y révèle la première. Il serait sans doute assez difficile de recon- 

 naître expérimentalement si certains de nos fluides se comportent de même; car nous 

 n'y connaissons pas de phénomène vibratoire d'assez faible amplitude et d'assez grande 

 fréquence pour y obéir aux lois de mouvement des solides élastiques, c'est-à-dire pour 

 y manifester des traces de rigidité au voisinage de l'état naturel ou de repos. 



