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» En combinant ce nombre avec le coefficient (o.ooSgoS) obtenu par 

 Regnault entre o" et ioo°, on trouve pour le coefficient vrai à o° 



«o = 0,003978. 



)) Il est facile, d'après l'ensemble de ces expériences, de calculer le 

 coefficient vrai à 0° d'augmentation de pression. Il suffit, en effet, d'appli- 

 quer la relation connue a ^^ p^^ij/^ dans laquelle pol-'- = i + 0,7(1 A. 



» On trouve ainsi 



p„ = o,oo3883. 



» Enfin j'ajouterai que j'ai trouvé pour le coefficient de dilatation entre 

 0° et 22°, sous la pression de 334""° de mercure : 



a =; 0,003787. 



» Je reviendrai ultérieurement sur ces résultats. « 



ÉLECTRICITÉ. — Sur les résidus de polarisation. Note de M. E. Boutv. 



« Pour définir les capacités de polarisation, on admet implicitement : 

 1° que, au moins au premier degré d'approximation, toute la quantité d'é- 

 lectricité qui traverse le circuit d'un voltamètre pendant la charge est em- 

 ployée à faire varier la polarisation et sera récupérée dans la décharge; 

 2° qu'à une polarisation déterminée correspond une seule et unique valeur 

 de la charge récupérable. On sait que ces hypothèses ne sont pas rigou- 

 reuses; peut-être n'est-il pas inutile de montrer à quel point elles peuvent, 

 dans certains cas, être éloignées de la réalité. 



» i. Capacités apparentes pour la charge. — La formule (i) 



(1) P 



C(i-+-Bi) 



que j'ai établie antérieurement (') pour représenter la polarisation^ d'un 

 voltamètre à électrodes de platine sous l'influence de courants constants 

 d'intensité Iq négligeable, continue à s'appliquer pour des valeurs sensibles 

 de lo et fournit des valeurs de C invariables; mais B croît linéairement 



so°, sous la pression de yS'^™ environ, le nombre o,oo4i2. On peut allribuer en partie 

 l'écart à ce que, dans l'appareil employé par ce savant, le rapport entre la surface 

 et le volume de l'enveloppe était beaucoup plus grand que dans mes expériences. 

 (') Comptes rendus, t. CXVI, p. 628, 691 et 782. 



