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» Pour découvrir le siège de ces forces, il convient donc : i° de regaider les li- 

 quides comme compressibles, et, par conséquent, comme discontinus; 2° d'examiner 

 les forces d'où dépend la cohésion à l'intérieur d'un liquide et déjuger ensuite si le 

 même degré de cohésion peut ou non exister dans la couche superficielle. 



» Supposons que de l'intérieur d'une grande masse liquide où les forces molécu- 

 laires, attractives et répulsives se font équilibre, on fasse couler dans un vase quel- 

 conque une certaine quantité de ce liquide, et vovons si, quant à la portion transva- 

 sée, la constitution moléculaire, qui était d'abord la même partout, ne doit pas se 

 modifier dans la couche superficielle. 



» Soit O une particule quelconque prise au sein de la masse; cette particule est 

 attirée par l'ensemble des molécules comprises dans la sphère de rayon /• (rayon 

 d'activité de l'attraction); considérons, en particulier, les molécules a, b, c, d, e, / 

 et a', b' , c', d', e' , /' situées, par exemple, au nombre de douze, sur le diamètre /O/'; 

 elles sont toutes équidistantes, car la cohésion est supposée égale partout. Puisque, 

 malgré les forces attractives, les molécules ne sont pas en contact, il faut bien ad- 

 mettre des forces répulsives capables de réagir contre un rapprochement plus pro- 

 noncé. Or supprimons, par la pensée, les forces répulsives entre 0« et 0«'; quelles 

 seront, abstraction faite de toute action extérieure, les forces concourant à annuler 

 ces deux intervalles? Evidemment ce seront les attractions de O sur a, b, c, d, e, sur 

 «', b', c', d', e', ainsi que les forces attractives de a surrt', b', c', d', de b sur a', b',c', 

 de c sur a', b', et enfin de f/sur a'. Toutes ces forces pourront se manifester sans que 

 les distances mutuelles des particules autres que O, a et a' soient changées. D'après 

 cela, le degré de cohésion autour du point O est produit par toutes les actions exer- 

 cées par les molécules distribuées sur l'ensemble de tous les diamètres qu'on peut 

 imaginer dans la sphère ayant O pour centre. 



» Pour toute particule dont la distance au niveau sera supérieure ou égale à .r, le 

 nombre de ces diamètres sera évidemment le même, ainsi que le degré de cohésion 

 qui lui correspond. Mais, si la molécule se trouve à une distance du niveau moindre 

 que /■, on ne pourra imaginer dans la sphère qu'un certain nombre de diamètres garnis 

 de molécules sur toute leur longueur; les autres diamètres n'en porteront que sur une 

 portion de leur longueur, si l'on néglige l'action du milieu ambiant. Dès lors, le nombre 

 des forces tendant à augmenter la cohésion autour d'une molécule très voisine du ni- 

 veau sera moindre qu'au sein de la masse et la différence s'accentuera de plus eu plus 

 à mesure que la molécule centrale se rapproche de la tranche extrême libre; à la sur- 

 face limite même, les seuls diamètres complets se trouvent dans le plan horizontal du 

 niveau, tandis que, dans tout autre plan diamétral, les particules agissantes ne sont 

 distribuées que sur des demi-diamètres; le minimum de cohésion règne donc à la sur- 

 face limite. 



» 11 suit de là que la tendance au rapprochement des molécules est bien plus grande 

 à l'intérieur que dans la couche superlicielle ; donc la force répulsive capable de main- 

 tenir les molécules en équilibre doit être notablement plus intense au sein de la masse 

 que dans la couche libre; comme celle force était provisoirement supposée la même 

 partout, il est évident que les particules de la couche sujjerficielle devront éprouver 

 entre elles des écartements d'autant plus marqués qu'elles sont ]dus près du niveau. 

 Ces écartements développeront, dans tous les sens, des forces élastiques de traction 



