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m et m' étant des nombres entiers pairs; /', /les diamètres des espaces ato- 

 mique et moléculaire au zéro absolu; -J , e les dilatations de ces diamètres 

 à la température de l'expérience; t)', ti leurs élongations ou raccourcisse- 

 ments dans le sens de la propagation, sous l'intliience de l'onde. 



» Quand s + n est suffisamment grand pour atteindre la première limite 

 d'élasticité de cohésion, le solide devient liquide; et si i'-\--n' dépasse la 

 limite d'élasticité d'affinité, il y a réaction chimique, formation d'un nou- 

 vel édifice moléculaire acceptant un nouveau mode d'ondulations, phéno- 

 mène qui ne se produira que très rarement sans dégagement ou absorption 

 de chaleur. 



» Toutes les ondes arrivant sur le solide et ne satisfaisant pas à la rela- 

 tion (i) sont très probablement décomposées en mouvements tendant à 

 briser les molécules, en échauffant les corps, et en ondes susceptibles de se 

 propager. 



■» Comme il faut développer moins d'énergie pour faire rendre à une 

 verge ou à une plaque sa note fondamentale que ses harmoniques et que, 

 d'autre part, les pertes de force vive éprouvées latéralement sont, dans un 

 mouvement ondulatoire, d'autant plus grandes que ce mouvement en- 

 cendre, dans un même espace, plus de concaméralions, on est conduit à 

 supposer que les ondes comprenant un nombre exact de rangées molécu- 

 laires se propagent avec moins de frottement que les ondes produisant 

 des nœuds et des ventres dans les molécules mêmes. Si cette hypothèse 

 est vraie, lorsqu'on fera dans le corps, vers l'émergence, l'analyse spectrale 

 des radiations qui l'ont traversé, on ne devra trouver que des ondes satis- 

 faisant à la relation (i), et, parmi elles, des ondes maxima répondant à 

 l'équation (2). Et si, entre deux limites données, le rayonnement incident 

 étant suffisamment intense ou complexe, le solide transmet toutes les 

 ondes maxima possibles, celles-ci, dans le spectre normal, devront être 

 distantes d'une quantité égale à 2(/-i- i -+- r,). 



» En acceptant, d'accord avec les expériences de Tyndall, que l'air est 

 susceptible de transmettre toutes espèces de radiation, le spectre aérien 

 répondant au précédent présentera également des maxima sensiblement 

 périodiques, distants l'un de l'autre en X, d'une quantité 



(3) A = 2(/-f- £ + •/]).«, 



n étant l'indice de réfraction moyen du corps pour deux maxima consé- 

 cutifs. 



» A sera donc le plus petit intervalle que l'on pourra trouver entre deux 



