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maxima consécutifs, dans une portion déterminée du spectre où n et vi 

 varient peu ; quand on modifiera suffisamment le rayonnement incident, 

 soit en changeant de source, soit en interposant successivement, entre une 

 source constante et le solide considéré un grand nombre de corps dia- 

 thermanes. C'est avec une lampe Bourbouze et un spectroscope de même 

 matière que le solide considéré que j'ai obtenu le plus petit intervalle A. 

 )) Si Y) est négligeable vis-à-vis de/ + s, l'équation (3) peut s'écrire 



(4) /+ s = A : in; 

 or 



(5) l-h i = (pe:d)^, 



e étant l'équivalent du corps, d sa densité à la température qu'il possède 

 pendant l'expérience,/» le poids moléculaire de l'hydrogène. 



» Des équations (4) et (5), on déduit /> = „ ^ • 



» En adoptant les nombres que j'ai obtenus pour le sel gemme 



A = oi^,o352, n moyen = 1 , 533o5, e = 58,5, f/^2,1725, 



on trouve /-f- s = 01^,02997 ; 2 =^ 0^^,01498 et pour poids moléculaire de 

 l'hydrogène, p = B'^s^',6igi '. 10". 



» Si, pour un même corps porté à des températures peu différentes, 

 A est sensiblement constant dans une même portion du spectre, on aura 

 pour deux températures T et T, (T, > T), 



n = A:2(/-f- £ + •/■)) et /i, = A: 2(/+ e, + r,,). 



En admettant £, + r,, > s -l- ■/;, c'est-à-dire £, — £ = a ^ rj — r,,, on aura 

 «,-<n; fait constaté par M. Langley pour le sel gemme, et par Dale, 

 Gladstone et Landolt pour les liquides. 



» Le rapport de n à n, nous conduit à l'expression 



/-+-! 



» Or a :(< + £) est le coefficient de dilatation linéaire du corps, 

 (« — 71, ): « la sensibilité. 



» A défaut de résultats expérimentaux permettant de comparer ces 

 quantités pour les solides, nous allons rechercher leurs valeurs pour un 

 certain nombre de liquides, dont les indices ont été déterminés par Dale, 



